Презентация на тему: ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ

ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ
1/24
Средняя оценка: 4.4/5 (всего оценок: 30)
Скачать (755 Кб)
Код скопирован в буфер обмена
1

Первый слайд презентации: ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ

Два участка идеализированной электрической цепи называются эквивалентными, если при замене одного из этих участков другим токи и напряжения остальной части цепи не изменяются. Эквивалентные участки электрических цепей обладают свойст­вами: симметричности (если цепь А эквивалентна цепи Б, то цепь Б эквивалентна цепи А); рефлексивности (цепь А является эквива­лентной самой себе); транзистивности (если цепь А эквивалентна цепи Б, а цепь Б эквивалентна цепи В, то цепи А и В являются эквивалентными).

2

Слайд 2: ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ

Если эквивалентность двух участков электричес­кой цепи выполняется при любых значениях внешних воздействий, то такие участки являются полностью эквивалентными. Если эквивалентность двух участков соблюдается только при определенном значении внешних воздействий, то такие участки являются частично эквива­лентными (эквивалентными при заданных условиях). Каждое равносильное преобразование системы уравнений электрического равновесия исходной цепи (приведение подобных членов, исключение неизвестных, замена переменных и т. д.) приводит к эк­вивалентному преобразованию моделирующей цепи.

3

Слайд 3: УЧАСТКИ ЦЕПЕЙ С ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНЫМ СОЕДИНЕНИЕМ ЭЛЕМЕНТОВ

4

Слайд 4: УЧАСТКИ ЦЕПЕЙ С ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНЫМ СОЕДИНЕНИЕМ ЭЛЕМЕНТОВ

При последовательном включении емкостей значение величины, обратной C экв определяется как сумма величин, обратных каждой из последовательно включенных емкостей С i. Очевидно, что эквива­лентная емкость С экв будет меньше любой из последовательно вклю­ченных емкостей. При последовательном включении сопротивлений, индуктивностей и источников напряжения параметры эквивалентного элемента R экв, L экв и e экв равны сумме параметров последовательно включенных элементов соответствующего типа.

5

Слайд 5: УЧАСТКИ ЦЕПЕЙ С ПОСЛЕДОВАТЕЛЬНЫМ СОЕДИНЕНИЕМ ЭЛЕМЕНТОВ

Таким образом, любой участок электрической цепи, представляющий собой последовательное соединение произвольного числа идеализированных неуправляемых источников напряжения и пассивных двухполюсников, при гармоническом воздействии может быть заменен ветвью, содержащей один источник напряжения ЭДС которого равна алгебраической сумме ЭДС всех последовательно включенных источников, и один пассивный двухполюсников, комплексное сопротивление которого равно сумме комплексных сопротивлений всех последовательно включенных пассивных двухполюсников.

6

Слайд 6: УЧАСТКИ ЦЕПЕЙ С ПАРАЛЛЕЛЬНЫМ СОЕДИНЕНИЕМ ЭЛЕМЕНТОВ

7

Слайд 7: УЧАСТКИ ЦЕПЕЙ С ПАРАЛЛЕЛЬНЫМ СОЕДИНЕНИЕМ ЭЛЕМЕНТОВ

При параллельном включении емкостей и источников тока параметры эквивалентного элемента C экв, j экв, равны сумме параметров параллельно включенных элементов соответствующе типа. При параллельном включении сопротивлений или индуктивностей значения величин, обратных R экв и L экв, определяются как сумма значений всех величин, обратных параллельно включенным сопротивлениям R i или индуктивностям L i.

8

Слайд 8: УЧАСТКИ ЦЕПЕЙ С ПАРАЛЛЕЛЬНЫМ СОЕДИНЕНИЕМ ЭЛЕМЕНТОВ

Таким образом, любой участок электрической цепи, представляющий собой параллельное соединение произвольного числа идеализированных пассивных двухполюсников, может быть заменен одним пассивным двухполюсником, комплексная проводимость которого равна сумме комплексных проводимостей всех параллельно включенных двухполюсников. Произвольное число параллельно включенных идеализированных источников тока может быть заменено одним источником, комплексное действующее значение тока которого равно алгебраической сумме комплексных действующих значений токов всех параллельно включенных источников.

9

Слайд 9: Эквивалентное преобразование треугольника сопротивлений в звезду и обратно

10

Слайд 10: Эквивалентное преобразование треугольника сопротивлений в звезду и обратно

11

Слайд 11: Эквивалентное преобразование треугольника сопротивлений в звезду и обратно

сопротивление луча звезды равно произведению сопротивлений прилегающих сторон треугольника, деленному на сумму сопротивлений трех сторон треугольника. сопротивление стороны треугольника равно сумме сопротивлений прилегающих лучей звезды и произведения их, деленного на сопротивление третьего луча.

12

Слайд 12: КОМПЛЕКСНЫЕ СХЕМЫ ЗАМЕЩЕНИЯ ИСТОЧНИКОВ ЭНЕРГИИ

Аналогичные соотношения выполняются и для линеаризованных источников гармонических токов и напряжений, т.е. для источников, комплексные схемы замещения которых содержат идеальный источник напряжения и комплексное внутреннее сопротивление Z i или идеальный источник тока и комплексную внутреннюю проводимость Y i.

13

Слайд 13: КОМПЛЕКСНЫЕ СХЕМЫ ЗАМЕЩЕНИЯ ИСТОЧНИКОВ ЭНЕРГИИ

Для последовательной схемы замещения комплексное действующее значение напряжения на зажимах лине­аризованного источника В то же время из параллельной схемы замещения получаем Сравнивая выражения, находим условия эквивалентности последовательной и параллельной комплексных схем замещения линеаризованного источника: КОМПЛЕКСНЫЕ СХЕМЫ ЗАМЕЩЕНИЯ ИСТОЧНИКОВ ЭНЕРГИИ

14

Слайд 14: КОМПЛЕКСНЫЕ СХЕМЫ ЗАМЕЩЕНИЯ ИСТОЧНИКОВ ЭНЕРГИИ

Выражения имеют такой же вид, как и условия эквивалентности последовательной и параллельной схем замещения линеаризованных источников постоянного тока и напряжения; они могут быть получены из последних путем замены вещественных внутреннего сопротивления R i и внутренней проводимости G i соответственно комплексным внутренним сопротивлением Z i и комплексной внутренней проводимостью Y i, а также постоянных тока J_ и ЭДС Е_ — комплексными действующими значениями задающего тока и напряжения. Как отмечалось, взаимные преобразования параллельной и последовательной схем замещения возможны только для линеаризованных источников с конечными внутренним сопротивлением и внутренней проводимостью ( Z i ≠0, Y i ≠0).

15

Слайд 15: КОМПЛЕКСНЫЕ СХЕМЫ ЗАМЕЩЕНИЯ ИСТОЧНИКОВ ЭНЕРГИИ

Идеальные источники тока и напряжения, которые могут быть преобразованы один в другой таким образом, называ­ются невырожденными. Если в анализируемую цепь включены идеальный источник на­пряжения и последовательно с ним не введены элементы, сопротив­ление которых можно рассматривать как внутреннее сопротивление линеаризованного источника, или идеальный источник тока, парал­лельно которому не включены ветви проводимость которых можно трактовать как внутреннюю проводимость соответствующего ис­точника, то такие источники называют вырожденными.

16

Слайд 16: ПЕРЕНОС ИСТОЧНИКОВ

Ветвь, ранее содержавшая источник, после преобразования исчезает, причем узлы (6) и (7), к которым она была подключена объединяются в один узел (7) (рис. б) или (6) (рис. в)

17

Слайд 17: ПЕРЕНОС ИСТОЧНИКОВ

18

Слайд 18: ПЕРЕНОС ИСТОЧНИКОВ

при замене цепи рис. а любой из цепей рис. б, в токи внешних выводов и напряжения между ними не изменяются, т. е. участки этих цепей эквивалентны. В результате переноса источника вырожденный источник напряжения заменен несколькими невырожденными источниками напря­жения, которые при необ­ходимости могут быть преобразованы в источни­ки тока с помощью рас­смотренных ранее преобразований.

19

Слайд 19: ПЕРЕНОС ИСТОЧНИКОВ

Вырожденный источник тока, включенный между узлами (k) и (l) произвольной электрической цепи, может быть заменен несколькими источниками тока, включенными параллельно любым ветвям электрической цепи, образующим путь между узлами (k) и (l). Ветвь, ранее содержавшая вырожденный источник тока, после переноса источника исчезает.

20

Слайд 20: ПЕРЕНОС ИСТОЧНИКОВ

21

Слайд 21: ПЕРЕНОС ИСТОЧНИКОВ

22

Слайд 22: ПЕРЕНОС ИСТОЧНИКОВ

23

Слайд 23: ПЕРЕНОС ИСТОЧНИКОВ

24

Последний слайд презентации: ПРЕОБРАЗОВАНИЯ ЭЛЕКТРИЧЕСКИХ ЦЕПЕЙ: ПЕРЕНОС ИСТОЧНИКОВ

Похожие презентации

Ничего не найдено