Презентация на тему: М.д.с. обмотки переменного тока

М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. катушечной группы
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. фазы
М.д.с. 3-фазной обмотки
М.д.с. 3-фазной обмотки
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
М.д.с. обмотки переменного тока
1/24
Средняя оценка: 4.3/5 (всего оценок: 26)
Код скопирован в буфер обмена
Скачать (1201 Кб)
1

Первый слайд презентации: М.д.с. обмотки переменного тока

Рассматривается развёртка рабочего зазора на плоскость. Основным допущением является, что зазор равномерный. - полюсное деление δ ~ 1 мм (0,5 – 1,5 мм) 1

Изображение слайда
2

Слайд 2

Рассмотрим магнитную цепь, образованную полем одной стороны катушки обмотки ~ тока. F к R μс1 R μс2 R μ δ R μ δ Ниже изображена схема замещения магнитной цепи: F к – м.д.с. катушки, R μс1 – сопротивление магн. цепи по стали статора, R μ δ – сопротивление магн. цепи по зазору, R μс2 – сопротивление магн. цепи по стали ротора: 2

Изображение слайда
3

Слайд 3

М.д.с. является магнитной характеристикой и поэтому всегда имеет пространственное распределение. R μс1 R μс2 R μ δ R μ δ R μ c1 << R δ, R μ c 2 << R δ (т.к. μ δ = 1) Для нашей магнитной цепи м.д.с. работает на прохождение магнитного потока через два рабочих зазора. Поэтому схема замещения может быть представлена в виде: 3

Изображение слайда
4

Слайд 4

R μ δ R μ δ Ф Для цепи справедливо уравнение по закону Ома для магнитной цепи : А также уравнение по 2-му закону Кирхгофа для магнитной цепи : 4

Изображение слайда
5

Слайд 5

При заданных допущениях магнитное поле катушки обмотки ~ тока в рабочем зазоре имеет прямоугольный периодический характер с амплитудой м.д.с. F к /2: где w к и i к – число витков и ~ значение тока в катушке. 5

Изображение слайда
6

Слайд 6

Ряд Фурье Любую периодическую функцию f(x) можно разложить в тригонометрический ряд – ряд Фурье: - Выражение для коэффициента a 0 получается при интегрировании функции (1) на половине периода на периоде разложения: - Выражения для коэффициентов a n и b n получаются при интегрировании на половине периода на периоде разложения соответственно f(x) cos nx и f(x) sin nx : 1768 -1830 6

Изображение слайда
7

Слайд 7

- Если функция f(x) симметрична относительно оси абсцисс, то коэффициент a 0 /2 ( постоянная составляющая ) равен нулю ; - Если функция f(x) нечётная (симметрична относительно начала координат), то ряд Фурье принимает вид: (т.е. a n = 0) при этом: 7

Изображение слайда
8

Слайд 8

Пусть периодическая прямоугольная функция f(x) нечётная : Тогда: При чётных n ( n = 2, 4, …) : f(x) = 0. 8

Изображение слайда
9

Слайд 9

При нечётных n ( n = 1, 3, 5, …) : 9

Изображение слайда
10

Слайд 10

где F к = w к i к ν = 1 и 3 ν = 1, 3 и 5 ν = 1, 3, …, 51 10

Изображение слайда
11

Слайд 11

τ 1 2 τ 1 – физическое полюсное деление, совпадающее с полюсным делением первой гармоники 11 x

Изображение слайда
12

Слайд 12

М.д.с. катушки переменного тока, выраженная ч/з τ 1 : Т.е. ν - гармоника м.д.с. катушки ~ тока: Переменный ток катушки может быть записан в виде: Тогда м.д.с. катушки переменного тока: 12 ( а ) ( б ) , где ν = 1, 3, 5, …

Изображение слайда
13

Слайд 13

где I к – действующее значение ~ sin -тока в катушке Амплитуда ν -гармоники м.д.с. катушки ~ sin -тока: 13

Изображение слайда
14

Слайд 14

14 Представление прямоугольной периодической кривой м.д.с. в виде нечётной функции даёт разложение функции м.д.с. в ряд синусов : где F к = w к i к

Изображение слайда
15

Слайд 15

15 Представление функции м.д.с. в виде чётной функции даст разложение в ряд косинусов : где F к = w к i к

Изображение слайда
16

Слайд 16: М.д.с. катушечной группы

16 М.д.с. катушечной группы На рисунке изображена катушечная группа, состоящая из q = 3 катушек, имеющих полный шаг y = τ : Катушечная группа – группа последовательно соединённых катушек, расположенных в соседних пазах.

Изображение слайда
17

Слайд 17

17 Вводится понятие «число пазов на полюс и фазу»: Т.е. число катушек в группе равно числу пазов на полюс и фазу. Векторная диаграмма м.д.с. фазы обмотки F q – геометрическая сумма м.д.с. катушечной группы q · F к – арифметическая сумма м.д.с. катушечной группы α = q · γ – угол фазной зоны, γ – угол между соседними катушками

Изображение слайда
18

Слайд 18

18 Суммирование м.д.с. катушек группы γ – угол между соседними катушками F q 1 < qF к1 – к-т распределения обмотки для 1-ой гармоники Тогда: – м.д.с. 1-ой гармоники катушечной группы – м.д.с. ν-гармоники катушечной группы (без укорочения шага обмотки) при y = τ

Изображение слайда
19

Слайд 19: М.д.с. фазы

19 М.д.с. фазы ν- гармоника м.д.с. фазы равна ν- гармонике м.д.с. катушечной группы: F ф ν = F q ν М.д.с. катушечных групп не суммируются, т.к. относятся к разным парам полюсов.

Изображение слайда
20

Слайд 20: М.д.с. 3-фазной обмотки

20 М.д.с. 3-фазной обмотки ν -гармоника м.д.с. (фазы / катушечной группы, катушки): Выделим амплитуду ν -гармоники м.д.с.: Тогда можно записать:

Изображение слайда
21

Слайд 21: М.д.с. 3-фазной обмотки

21 М.д.с. 3-фазной обмотки В фазах А, В и С токи сдвинуты на 120 эл. градусов (2 π /3 ) в пространстве и во времени, поэтому фазы м.д.с. также будут сдвинуты:

Изображение слайда
22

Слайд 22

22 М.д.с. 3-фазной обмотки получается в результате суммирования м.д.с. отдельных фаз:

Изображение слайда
23

Слайд 23

23 Для сложения воспользуемся тригонометрической формулой:

Изображение слайда
24

Последний слайд презентации: М.д.с. обмотки переменного тока

24 Амплитуда 3-фазной м.д.с.: Тогда: Амплитуда m -фазной м.д.с.:

Изображение слайда