Презентация на тему: Магнитные свойства твердых тел

Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
Магнитные свойства твердых тел
1/47
Средняя оценка: 4.6/5 (всего оценок: 65)
Код скопирован в буфер обмена
Скачать (4557 Кб)
1

Первый слайд презентации

Магнитные свойства твердых тел

Изображение слайда
2

Слайд 2

Магнетизм Любое вещество, будучи помещенным в магнитное поле, приобретает некоторый магнитный момент М ’ [ А м 2 ]. В общем случае под магнитным моментом понимают произведение силы тока, протекающего по замкнутому контуру, на площадь, охватываемую этим контуром. Под магнитным моментом вещества понимают векторную сумму магнитных моментов элементарных токов, протекающих внутри образца.

Изображение слайда
3

Слайд 3

Магнетизм Магнитный момент единицы объема вещества называется намагниченностью : M = M’ / V [A/ м ], при неравномерном намагничивании образца М = dM’ / dV. Намагниченность – векторная величина, в изотропных телах она направлена либо параллельно, либо антипараллельно напряженности магнитного поля H [A/ м ].

Изображение слайда
4

Слайд 4

Магнетизм М = Н, где  - магнитная восприимчивость, безразмерная величина, характеризующая способность данного вещества намагничиваться в магнитном поле. Силовой характеристикой магнитного поля является магнитная индукция В. За единицу магнитной индукции в СИ принимают такое значение В, при котором на виток площадью 1 м 2 при силе тока 1 А действует максимальный вращающий момент 1 Н м, эта единица получила название «Тесла», Тл: 1 Тл = 1 Н / (Ам).

Изображение слайда
5

Слайд 5

Диамагнетики, парамагнетики, ферромагнетики По знаку и величине  вещества делят на: диамагнетики ( < 0, по модулю – порядка 0,0001 и меньше), парамагнетики ( ≈ 0,01 – 0,00001 ), ферромагнетики ( >> 0 ( до миллионов ),  = f(H) ).

Изображение слайда
6

Слайд 6

Магнетизм Магнитная индукция характеризует плотность магнитного потока. При этом линии магнитного потока всегда замкнуты и никогда не пересекаются между собой.

Изображение слайда
7

Слайд 7

Магнетизм Фундаментальное свойство магнитного поля – отсутствие магнитных зарядов, из которых могли бы исходить линии магнитного потока. Магнитные поля возникают лишь под действием электрических токов.

Изображение слайда
8

Слайд 8

Магнетизм Магнитная индукция зависит от свойств среды, в которой распространяется магнитный поток. Намагниченное тело, находящееся во внешнем поле, создает собственное магнитное поле, которое в изотропных материалах направлено параллельно или антипараллельно внешнему полю. Поэтому суммарная магнитная индукция в веществе определяется алгебраической суммой индукций внешнего и собственного полей. В =  0 Н =  0 (+1) Н,  - относительная магнитная проницаемость,  0 (магнитная постоянная) = 410 -7 Гн/м, 1 Гн = 1 Вб/А = 1 Тлм 2 /А.

Изображение слайда
9

Слайд 9

Диамагнетики Висмут ( Bi ) Галлий ( Ga ) Золото ( Au ) Индий ( In ) Кадмий ( Cd ) Медь ( Cu ) Ртуть ( Hg ) Свинец ( Pb ) Серебро ( Ag ) Цинк ( Zn ) Кремний ( Si ) Германий ( Ge ) Графит (С)

Изображение слайда
10

Слайд 10

Виды магнитных материалов:

Изображение слайда
11

Слайд 11

Виды магнитных материалов:

Изображение слайда
12

Слайд 12

Доменная структура ферромагнетиков

Изображение слайда
13

Слайд 13

Изменение доменной структуры ферромагнетиков в процессе намагничивания

Изображение слайда
14

Слайд 14

Относительная стабильность одно- и многодоменных частиц.

Изображение слайда
15

Слайд 15

Магнитокристаллическая анизотропия

Изображение слайда
16

Слайд 16

Парамагнетики Алюминий ( Al ) Рубидий ( Rb ) Ванадий ( V ) Тантал ( Ta ) Вольфрам ( W ) Титан ( Ti ) Иридий ( Ir ) Торий ( Th ) Магний ( Mg ) Цезий ( Cs ) Молибден ( Mo ) Цирконий ( Zr ) Натрий ( Na ) Ниобий ( Nb ) Олово ( Sn ) Палладий ( Pd ) Платина ( Pt ) Рений ( Re ) Родий ( Rh )

Изображение слайда
17

Слайд 17

Ферромагнетики Металл Температура Кюри, К Fe 1043 Co 1403 Ni 631 Gd 289 Tb 223 Dy 87 Ho 20 Er 19

Изображение слайда
18

Слайд 18

Антиферромагнетики Ниже некоторой температуры (точки Нееля) спонтанно возникает антипараллельная ориентация элементарных магнитных моментов одинаковых атомов или ионов кристаллической решетки. Характерна небольшая положительная магнитная восприимчивость (0,001 – 0,00001), которая сильно зависит от температуры. При нагревании антиферромагнетик испытывает фазовый переход в парамагнитное состояние. Примеры: хром ( T N = 310 К), марганец (100 К), Ce, Nd, Sm, Pr, Eu, NiO, MnO, FeO, CoO.

Изображение слайда
19

Слайд 19

Антиферромагнетики Структура MnO.

Изображение слайда
20

Слайд 20

Характеристики магнитных материалов: магнитная восприимчивость  относительная магнитная проницаемость:  =  + 1 температура (точка) Кюри кривая намагничивания остаточная индукция B r коэрцитивная сила Н с форма и площадь петли гистерезиса (потери на гистерезис) коэффициент прямоугольности петли гистерезиса: B r / B max

Изображение слайда
21

Слайд 21

Петля гистерезиса ферромагнетика:

Изображение слайда
22

Слайд 22

Петля гистерезиса ферромагнетика:

Изображение слайда
23

Слайд 23

Петли гистерезиса при различных амплитудах внешнего поля:

Изображение слайда
24

Слайд 24

Зависимость магнитной проницаемости от напряженности магнитного поля для ферромагнетика:

Изображение слайда
25

Слайд 25

Магнитомягкие материалы (Н с < 4 кА/м): способны намагничиваться до насыщения даже в слабых полях, т.е. для них характерна высокая магнитная проницаемость; имеют малую коэрцитивную силу; узкая петля гистерезиса – малые потери на перемагничивание. Магнитотвердые материалы (материалы для постоянных магнитов, Н с > 4 кА/м): намагничиваются до насыщения в сильных полях; большая коэрцитивная сила; широкая петля гистерезиса – большие потери на перемагничивание.

Изображение слайда
26

Слайд 26

Размерные эффекты

Изображение слайда
27

Слайд 27

Размерные эффекты Обратимая кривая намагничивания нанопорошка сплава Ni-Fe-Co.

Изображение слайда
28

Слайд 28

Размерные эффекты Зависимость коэрцитивной силы от размера частиц Nd-B-Fe постоянного магнита.

Изображение слайда
29

Слайд 29

Размерные эффекты Зависимость остаточной намагниченности от размера частиц, составляющих Nd-B-Fe постоянный магнит.

Изображение слайда
30

Слайд 30

Размерные эффекты Зависимость намагниченности насыщения цинкового феррита от размера частиц.

Изображение слайда
31

Слайд 31

Магнитострикция

Изображение слайда
32

Слайд 32

Гигантское и колоссальное магнитосопротивление Типы структур с ГМС.

Изображение слайда
33

Слайд 33

Гигантское и колоссальное магнитосопротивление Температурная зависимость удельного сопротивления образцов La-Ca-Mn-O в нулевом магнитном поле.

Изображение слайда
34

Слайд 34

Гигантское и колоссальное магнитосопротивление Зависимость удельного сопротивления образцов La-Ca-Mn-O от приложенного магнитного поля в районе точки Кюри (250 К).

Изображение слайда
35

Слайд 35

Классификация магнитных материалов

Изображение слайда
36

Слайд 36

Изображение слайда
37

Слайд 37

Изображение частиц железа на концах ориентированных УНТ в электронном микроскопе.

Изображение слайда
38

Слайд 38

Магнитные наноструктуры Зависимость коэрцитивной силы наночастиц железа на концах ориентированных нанотрубок от температуры.

Изображение слайда
39

Слайд 39

Магнитные наноструктуры Зависимость остаточной намагниченности наночастиц железа на концах ориентированных нанотрубок от температуры.

Изображение слайда
40

Слайд 40

Магнитные наноструктуры Петли гистерезиса для наночастиц железа на концах нанотрубок в параллельном УНТ магнитном поле.

Изображение слайда
41

Слайд 41

Ферромагнитные жидкости Концы цепочек магнитных наночастиц в перпендикулярном пленке магнитном поле. Гексагональная решетка.

Изображение слайда
42

Слайд 42

Ферромагнитные жидкости Цепочки магнитных частиц в ферромагнитной жидкости при наложении внешнего поля.

Изображение слайда
43

Слайд 43

Ферромагнитные жидкости Кривая намагничивания ферромагнитной жидкости на основе наночастиц магнетита Fe 3 O 4.

Изображение слайда
44

Слайд 44

Ферромагнитные жидкости Гипертермия

Изображение слайда
45

Слайд 45

Свойства некоторых магнитомягких материалов

Изображение слайда
46

Слайд 46

Кроме кристаллических твердых тел, в технологии РЭА большое значение имеют: Жидкие кристаллы Стекла Керамика Ситаллы Полимеры

Изображение слайда
47

Последний слайд презентации: Магнитные свойства твердых тел

Жидкие кристаллы

Изображение слайда