Презентация на тему: Лекция №9 Основы теории напряженного состояния

Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
Лекция №9 Основы теории напряженного состояния
1/68
Средняя оценка: 4.4/5 (всего оценок: 83)
Код скопирован в буфер обмена
Скачать (2718 Кб)
1

Первый слайд презентации

Лекция №9 Основы теории напряженного состояния

Изображение слайда
2

Слайд 2

Напряженное состояние в точке На примерах растяжения и сдвига мы имели возможность убедиться в том, что напряжения в площадке, проходящей через заданную точку напряженного тела, зависят от ее ориентации. С поворотом площадки меняются в определенной зависимости и напряжения. Совокупность напряжений, возникающих во множестве площадок, проходящих через рассматриваемую точку, называется напряженным состоянием в точке. Напряженное состояние поддается анализу не только в частных случаях растяжения и сдвига, но и в общем случае нагружения тела.

Изображение слайда
3

Слайд 3

На этой л екции этот вопрос и будет рассмотрен. Заметим, что исследование законов изменения напряжений в точке не является чисто отвлеченным. Оно необходимо для последующего решения более сложных задач, и в первую очередь для расчетов на прочность в общих случаях нагружения. Положим, имеется некоторое тело (не обязательно упругое), нагруженное произвольной системой сил (рис. 1). Рис.1

Изображение слайда
4

Слайд 4

При переходе от точки к точке напряженное состояние меняется достаточно медленно и всегда имеется возможность выбрать в окрестности произвольно взятой точки А (рис. 1) такую достаточно малую область, для которой напряженное состояние можно было бы рассматривать как однородное. Чтобы охарактеризовать напряженное состояние в точке А, представим себе, что через нее проведены три секущие площадки и установлены величины возникающих в них напряжений. Затем в окрестности исследуемой точки шестью сечениями выделим элементарный объем в виде прямоугольного параллелепипеда (рис. 2)

Изображение слайда
5

Слайд 5

Напряжения в соответствующих секущих плоскостях могут рассматриваться как напряжения в исследуемой точке. Полное напряжение, возникающее на секущей площадке, может быть разложено на три составляющие: одну по нормали к площадке и две в плоскости сечения. Если размеры параллелепипеда уменьшать, он будет стягиваться в эту точку. В пределе все грани параллелепипеда проходят через точку А. Рис.2

Изображение слайда
6

Слайд 6

Нормальное напряжение будем обозначать буквой , с индексом, соответствующим осям x, y, z ( рис.2 ). Касательное напряжение обозначим буквой τ с двумя индексами: первый соответствует оси, перпендикулярной к площадке, а второй — оси, вдоль которой направлен вектор τ. Ориентация самих осей является произвольной. Нормальные растягивающие напряжения  будем считать положительными, сжимающие — отрицательными. Что касается знака напряжений τ, то здесь обусловливать его не будем, поскольку в пределах рассматриваемых ниже задач знак τ роли не играет.

Изображение слайда
7

Слайд 7

Напряжения, возникающие на трех гранях элемента показаны на рис. 2. На невидимых гранях элемента возникают соответственно такие же напряжения, но противоположно направленные. Система сил, приложенных к элементу, должна удовлетворять условиям равновесия. Поскольку на противоположных гранях возникают противоположные по направлению силы, то первые три условия равновесия удовлетворяются тождественно, и суммы проекций всех сил на оси x, y, z равны нулю, независимо от величины возникающих напряжений. Остается проверить, обращаются ли в нуль суммы моментов всех сил относительно осей x, y, z :

Изображение слайда
8

Слайд 8

Исключение составляют касательные силы. Например, для оси x условие равенства нулю суммы моментов соблюдается в том случае, если момент силы равен моменту силы т.е. При составлении уравнений равновесия легко обнаружить, что момент каждой нормальной силы уравновешивается моментом противоположной силы, расположенной на невидимой грани. Рис.2

Изображение слайда
9

Слайд 9

Аналогично могут быть написаны еще два уравнения равновесия. Тогда получаем Таким образом, на двух взаимно перпендикулярных площадках составляющие касательных напряжений, перпендикулярные к общему ребру, равны и направлены обе либо к ребру, либо от ребра. Это и есть закон парности касательных напряжений, сформулированный в общем виде. Он справедлив для всех точек нагруженного тела, независимо от вида приложенных нагрузок и свойств материала.

Изображение слайда
10

Слайд 10

Следствием из условия парности касательных напряжений является то, что на гранях выделенного элемента (рис. 2) имеем не девять, а только шесть независимых компонент напряжений, поскольку касательные напряжения попарно равны. То есть напряженное состояние в точке определяется шестью компонентами, или тензором напряжений. Тензор напряжений – совокупность значений напряжений по трём взаимно перпендикулярным площадкам, проведенных в окрестности данной точки

Изображение слайда
11

Слайд 11

Анализ напряженного состояния в точке начинается всегда с определения напряжений на гранях выделенного в окрестности точки элемента. Через точку проводится три взаимно перпендикулярные плоскости, ориентация которых может быть произвольной, но выбирается так, чтобы напряжения в площадках могли бы быть определены наиболее простым путем.

Изображение слайда
12

Слайд 12

Определение напряжений в произвольно ориентированной площадке Если дано шесть компонент напряженного состояния, а именно,,, в трех взаимно перпендикулярных площадках, то можно определить напряжения в любой площадке, проходящей через данную точку. Из напряженного тела (рис. 1) еще раз выделим в окрестности точки А элементарный объем, но уже не в виде параллелепипеда, как было сделано ранее, а в виде четырехгранника (рис. 3). Три грани выделенного элемента лежат в координатных плоскостях системы Axyz.

Изображение слайда
13

Слайд 13

Четвертая грань образована произвольной секущей плоскостью. Ее ориентацию в пространстве будем определять направляющими косинусами l,m,n нормали ν к секущей плоскости : Рис.3 Напряжения на гранях элемента рассматривают как напряжения в исследуемой точке на соответствующим образом ориентированных площадках.

Изображение слайда
14

Слайд 14

На рис. 3 штрихами показаны составляющие напряжений на невидимых гранях. Вектор полного напряжения на площадке BCD спроецируем на оси х, у и z. Обозначим эти проекции через X, Y и Z соответственно. Если эти три величины найдены, то по ним, очевидно, могут быть найдены нормальная и касательные составляющие на произвольной площадке. Площадь треугольника BCD обозначим через F, площади треугольников ACD, ABD и ABC — соответственно через, Очевидно

Изображение слайда
15

Слайд 15

Проецируя все силы, действующие на элемент, последовательно на оси х, у и z, получим: или в соответствии с соотношениями (2)

Изображение слайда
16

Слайд 16

Таким образом, действительно для любой площадки, определяемой направляющими косинусами l,m,n проекции X, Y и Z выражаются через шесть исходных компонент,,,. Иными словами, напряженное состояние в точке определяется шестью компонентами. Запишем (3) в матричной форме

Изображение слайда
17

Слайд 17

При помощи формул (3) легко определяется вектор полного напряжения на любой площадке, проходящей через рассматриваемую точку (рис. 4). Рис.4 Напряженное состояние в точке представляет собой понятие, более сложное чем те, которыми мы оперировали до сих пор. Нам известно понятие числа и понятие вектора как величины, определяемой тремя числами.

Изображение слайда
18

Слайд 18

Напряженное состояние определяется уже не тремя, а шестью числами и представляет собой тензор. Тензору в отличии от вектора не может быть дано простое геометрическое толкование и тензор задают матрицей. Если взамен исходной системы осей х, у, z выбрать какую-то новую систему, компоненты тензора изменятся, т. е. значения,,, будут иными. Однако сам тензор напряженного состояния остается тем же. Остановимся более подробно на некоторых свойствах напряженного состояния в связи с преобразованием системы координат.

Изображение слайда
19

Слайд 19

Главные оси и главные напряжения Выразим через X, Y и Z нормальное напряжение наклонной площадке. Очевидно или, согласно выражениям (3) Рассмотрим множество секущих площадок, проходящих через исследуемую точку. По нормали к каждой площадке отложим отрезок (рис.5). Координаты конца этого вектора будут следующими:

Изображение слайда
20

Слайд 20

Рис.5 Исключая из выражения направляющие косинусы l,m,n получим геометрическое место точек концов вектора: Теперь решим, в какой зависимости от откладывать абсолютную величину отрезка r. Обычно такой вопрос решается из условий наглядности геометрического образа. В данном же случае, не стремясь к наглядности, а исключительно в целях простоты полученного выражения примем формально, что

Изображение слайда
21

Слайд 21

k - произвольная постоянная, отражающая масштаб построения. Тогда Полученное соотношение мало что говорит о законах изменения напряжений в точке, зато оно дает уравнение центральной поверхности второго порядка. А из курса аналитической геометрии известно, что путем поворота системы координат это уравнение может быть преобразовано таким образом, что в нем исчезнут попарные произведения координат, или, иначе говоря, обратятся в нуль коэффициенты при членах попарных произведений.

Изображение слайда
22

Слайд 22

В данном случае это значит, что в каждой точке напряженного тела существует такая система осей х, у, z, в которой касательные напряжения, равны нулю. Такие оси называются главными осями. Соответствующие им взаимно перпендикулярные площадки называются главными площадками, а нормальные напряжения на них — главными напряжениями. В порядке возрастания эти напряжения обозначаются через, Если в окрестности исследуемой точки элементарный объем выделен главными площадками, то система сил, возникающих на гранях элемента, упрощается (рис. 6)

Изображение слайда
23

Слайд 23

Рис.6 Существенно упрощаются также выражения (3). Они принимают вид Так как Выражая направляющие к осинусы из выражения (6), п одставим их в выражение (7), получим

Изображение слайда
24

Слайд 24

Этому соотношению можно дать не только простое, но на этот раз и наглядное толкование. Величины X, Y, Z можно рассматривать как координаты конца вектора полного напряжения р, возникающего на произвольно ориентированной площадке. Геометрическое место концов вектора полного напряжения образует эллипсоид, полуосями которого являются главные напряжения, (рис.7) Рис.7 Полученный эллипсоид носит название эллипсоида напряжений.

Изображение слайда
25

Слайд 25

Из этого геометрического образа вытекает как следствие, что наибольшее из трех главных напряжений является одновременно наибольшим из возможных значений полного напряжения на множестве площадок, проходящих через исследуемую точку. С другой стороны, наименьшее из главных напряжений будет наименьшим среди множества значений полных напряжений. В случае равенства двух главных напряжений эллипсоид принимает форму тела вращения. Тогда каждая плоскость, проходящая через ось вращения, становится главной. В случае, когда равны не два, а все три главных напряжения, эллипсоид принимает форму сферы и в исследуемой точке все плоскости являются главными.

Изображение слайда
26

Слайд 26

Определим величины главных напряжений по заданным значениям шести компонент напряженного состояния в произвольной системе Oxyz. Возвращаясь к рис. 4 и соотношениям (3), положим, что наклонная площадка является главной. Тогда полное на­пряжение на этой площадке (оно же главное) будет направлено по нормали ν. Обозначим его через σ, и разложим его на три составляющих (проекции σ на оси x, y, и z ): Подставляя (8) в (3) получим

Изображение слайда
27

Слайд 27

Или Их можно рассматривать как систему уравнений относительно неизвестных l, m и n, определяющих ориентацию главной площадки в системе исходных заданных осей х, у, z. Полученная система является однородной. Вместе с тем она должна давать для l, m и n ненулевое решение, так как направляющие косинусы не могут быть все одновременно равны нулю, поскольку

Изображение слайда
28

Слайд 28

Для того чтобы система однородных уравнений (9) имела решение, отличное от нулевого, необходимо, чтобы определитель этой системы был равен нулю: Достигается это надлежащим выбором величины σ. Раскрыв определитель и расположив его члены по степеням σ получим:

Изображение слайда
29

Слайд 29

В уравнении (11): Можно показать, что все три корня уравнения (11) являются вещественными. Они дают три значения главных напряжений,.

Изображение слайда
30

Слайд 30

Корни уравнения (11), определяются характером напряженного состояния и не зависят от того, какая система осей была принята в качестве исходной. Следовательно, при повороте системы осей xyz коэффициенты и уравнения (11) должны оставаться неизменными. Они называются инвариантами напряженного состояния. В некоторых случаях инварианты могут принимать нулевые значения.

Изображение слайда
31

Слайд 31

Классификация напряженных состояний В зависимости от числа главных напряжений отличных от нуля различают следующие классы напряженных состояний: а) Если все три главных напряжения отличны от нуля, то напряженное состояние называется объемным или трехосным. б) Когда одно из главных напряжений равно нулю, а два других главных напряжения отличны от нуля, напряженное состояние называется плоским или двуосным. Кубичный инвариант при этом равен нулю:

Изображение слайда
32

Слайд 32

В этом случае уравнение (11) принимает вид Откуда следует, что один из корней равен нулю. Два остальных найдутся из решения квадратного уравнения Если напряжения действуют только лишь в одной плоскости, например, в плоскости, параллельной координатной плоскости x-y то тензор напряжений будет состоять из трех независимых компонентов ( нулевых ).

Изображение слайда
33

Слайд 33

т. е.,, Инварианты напряженного состояния будут равны: Получаем главные напряжения :

Изображение слайда
34

Слайд 34

в) Когда два главных напряжения равны нулю, кубичный и квадратичный инварианты одновременно равны нулю, то уравнение (11) дает лишь один корень отличный от нуля. Напряженное состояние называется в это случае линейным или одноосным. Приведенная выше классификация не является исчерпывающей, и поэтому принято классифицировать напряженное состояние еще в зависимости от знака главных напряжений.

Изображение слайда
35

Слайд 35

В этом случае все напряженные состояния можно разделить на три класса: Всестороннее растяжение (трехосные растяжения). В этом случае ни одно из главных напряжений не является сжимающим. Всестороннее сжатие (трехосные сжатия). В этом случае ни одно из главных напряжений не является растягивающим. Смешанное напряженное состояние, когда наибольшее и наименьшее главные напряжения имеют разные знаки.

Изображение слайда
36

Слайд 36

Круговая диаграмма напряженного состояния Определение главных напряжений является необходимым промежуточным этапом при ведении расчетов на прочность в сложном напряженном состоянии. Поэтому подсчитывать величину главных напряжений приходится довольно часто. Однако это не значит, что всегда необходимо решать кубическое уравнение (11). В большинстве встречающихся на практике случаев положение одной из главных площадок в исследуемой точке может быть указано заранее. Тогда две другие главные площадки определяются в семействе площадок, перпендикулярных первой, что значительно упрощает задачу.

Изображение слайда
37

Слайд 37

Рассмотрим условия равновесия треугольной призмы, показанной на рис. 8. Эта призма образована путем сечения элементарного параллелепипеда наклонной площадкой, которая, независимо от угла наклона α остается параллельной одной из главных осей. В данном случае такой осью является главная ось y. Рис.8

Изображение слайда
38

Слайд 38

Проецируя все силы, действующие на отсеченную призму, на оси, параллельные векторам  и τ, получим После не сложных математических преобразований Эти выражения можно переписать в виде (12)

Изображение слайда
39

Слайд 39

Таким образом определяются напряжения в семействе площадок, параллельных одной из главных осей. Выражениям (12) можно дать простое геометрическое толкование. Перенесем полусумму главных напряжений в левую часть первого уравнения ( 12): (13) Далее, возводя в квадрат левые и правые части уравнений ( 13), складываем их

Изображение слайда
40

Слайд 40

или исключаем угол . Получим В системе координат  и τ это есть уравнение окружности, центр которой находится на оси  на расстоянии от начала координат. Радиус окружности равен полуразности главных напряжений.

Изображение слайда
41

Слайд 41

Иначе говоря, окружность построена на отрезке, как на диаметре (рис. 9) Рис.9 Полученный круг называется кругом Мора или круговой диаграммой напряженного состояния.

Изображение слайда
42

Слайд 42

Что касается уравнений (12), то их можно рассматривать как уравнение окружности, написанное в параметрическом виде. Роль параметра играет угол , устанавливающий соответствие между точкой окружности и секущей площадкой. Каждой секущей площадке соответствует определенная точка на круге Мора. В частности, если угол =0, секущая площадка совпадает с главной площадкой наибольшего напряжения (точка В рис.9 ). Если  =90, секущая площадка совпадает с другой главной площадкой из того же семейства (точка С на окружности). Показанная на рис.9 окружность построена для семейства площадок, параллельных вектору.

Изображение слайда
43

Слайд 43

Аналогичным образом можно построить круги Мора и для семейств площадок, параллельных векторам ( рис.10 ) и ( рис.11 ). В этих случаях круги строятся соответственно на отрезках и, как на диаметрах. Таким образом, может быть построено три круга Мора. Рис.10

Изображение слайда
44

Слайд 44

Рис.11 Каждой точке любой окружности соответствует определенная секущая площадка в соответствующем семействе. Понятно, однако, что точки, расположенные на трех кругах, не исчерпывают всего множества секущих площадок.

Изображение слайда
45

Слайд 45

Площадки, не параллельные ни одной из главных осей, не вписываются в рассматриваемую схему. Можно показать, что секущим площадкам соответствуют на плоскости , τ точки, лежащие внутри заштрихованного криволинейного треугольника BCD, образованного тремя совмещенными кругами Мора ( рис. 12 ). Рис.12

Изображение слайда
46

Слайд 46

Поскольку знак не оговаривается, ограничиваются обычно построением только верхней половины кругов. Имеются также и методы определения напряжений в соответствующих площадках. Поскольку ни одна из точек не выходит за пределы заштрихованного криволинейного треугольника, очевидно, наибольшее касательное напряжение равно радиусу наибольшего круга Это напряжение возникает в площадке, равно наклонённой к главным площадкам, на которых действуют максимальное и минимальное из главных напряжений.

Изображение слайда
47

Слайд 47

Определение напряжений на площадках параллельных направлению одного из главных напряжений Круговая диаграмма может быть построена не только, когда заданы главные напряжения. Достаточно знать напряжения в двух любых площадках из рассматриваемого семейства площадок, параллельных главной оси. Положим, например, задано напряженное состояние, показанное на рис. 13, а. Ось у является главной. Среди семейства ей параллельных площадок есть две, в которых напряжения известны. Это площадки I и II. Следовательно, на круговой диаграмме могут быть найдены две соответствующие им точки.

Изображение слайда
48

Слайд 48

Рис.13 Эти точки должны располагаться на противоположных концах одного диаметра, так как угол между площадками равен 90°, а на круговой диаграмме он удваивается.

Изображение слайда
49

Слайд 49

Однако, поскольку знак напряжений τ не оговаривался, ординаты обеих точек откладываем вверх. На форме круговой диаграммы это не скажется ( рис. 13, б ). Из круговой диаграммы легко определяются главные напряжения : г де - радиус круга. Таким образом (15)

Изображение слайда
50

Слайд 50

После того как напряжения  и  найдены, они сопоставляются с величиной, и все главные напряжения переименовываются на,, в порядке убывания.

Изображение слайда
51

Слайд 51

Обзор различных типов напряженных состояний При исследовании вопросов прочности при сложном напряженном состоянии существенное значение имеет вид напряженного состояния. Большинство материалов по- разному разрушается в зависимости от того, являются ли напряжения растягивающими или сжимающими. Как показывает опыт, все материалы без исключения способны воспринимать весьма большие напряжения в условиях всестороннего сжатия, в то время как при одноосном растяжении разрушение наступает при сравнительно низких напряжениях.

Изображение слайда
52

Слайд 52

Имеются напряженные состояния, при которых разрушение происходит хрупко, без образования пластических деформаций, а есть такие, при которых тот же материал способен пластически деформироваться. В связи со сказанным очевидна необходимость более подробно остановиться на типовых признаках напряженных состояний и проследить, в каких условиях возникает то или иное состояние. На основе такого обзора в дальнейшем проще будет ориентироваться в вопросах прочности и легче дать оценку степени опасности напряженного состояния для материала.

Изображение слайда
53

Слайд 53

Трехосные растяжения, т. е. такие напряженные состояния, в которых ни одно из главных напряжений не является сжимающим. Круговые диаграммы для этого класса напряженных состояний располагаются в правой части плоскости , τ (рис.14). Рис.14

Изображение слайда
54

Слайд 54

В частном случае все три главных растягивающих напряжения могут быть равными; такое напряженное состояние называется чистым трехосным растяжением. Оно возникает, например, в центральной части сплошного шара, быстро нагреваемого извне (рис.15). Рис.15

Изображение слайда
55

Слайд 55

Расширение внешних нагретых слоев приводит к тому, что внутренняя не нагретая область шара оказывается под воздействием всестороннего растягивающего давления. Круговые диаграммы при чистом трехосном растяжении вырождаются в точку. Трехосное растяжение, при котором два главных напряжения равны, но отличны от третьего, возникает в точках, лежащих на оси растянутого образца, имеющего кольцевую выточку (рис.16) Рис.16

Изображение слайда
56

Слайд 56

Весьма часто встречается напряженное состояние, в котором  3 =0, т. е. двухосное растяжение, также относящееся к рассматриваемому классу. Двухосное растяжение, при котором возникает, например, в быстровращающихся тонких дисках постоянной толщины (рис.17) Рис.17

Изображение слайда
57

Слайд 57

Равное двухосное растяжение ( ) возникает в точках, расположенных у внешней поверхности сферического сосуда, нагруженного внутренним давлением (рис.18) Рис.18

Изображение слайда
58

Слайд 58

К рассматриваемому классу напряженных состояний относится, наконец, и простое одноосное растяжение, возникающее в однородном стержне при его растяжении или чистом изгибе (рис.19) Рис.19

Изображение слайда
59

Слайд 59

2. Второй распространенный класс составляют такие напряженные состояния, в которых ни одно из главных напряжений не является растягивающим. Это — так называемые трехосные сжатия. Для напряженных состояний этого класса круговые диаграммы располагаются в левой части плоскости , τ (рис.20) Рис.20

Изображение слайда
60

Слайд 60

Чистое трехосное сжатие возникает в любом теле, независимо от его формы, при всестороннем гидростатическом давлении (рис.21). Рис.21

Изображение слайда
61

Слайд 61

Неравномерное трехосное сжатие характерно для точек, расположенных в окрестности контактирующих тел, таких как, например, ролики и обоймы подшипников, втулки и валы (рис.22) Рис.22

Изображение слайда
62

Слайд 62

Пример возникновения двухосного сжатия показан на рис.23. Рис.23

Изображение слайда
63

Слайд 63

Двухосное равное сжатие ( ) возникает при нагружении давлением вала, имеющего свободные торцы (рис.24 ). Рис.24

Изображение слайда
64

Слайд 64

Одноосное сжатие также относится к рассматриваемому классу напряженных состояний и возникает, в частности, при чистом изгибе и сжатии однородного стержня (рис.25). Рис.25

Изображение слайда
65

Слайд 65

3. К третьему классу относятся так называемые смешанные напряженные состояния, в которых наибольшее и наименьшее из главных напряжений имеют разные знаки. Напря жение  2 может быть как положительным, так и отрицательным. Круговые диаграммы напряженных состояний этого класса располагаются в средней части плоскости , τ (рис.26) Рис.26

Изображение слайда
66

Слайд 66

Смешанное трехосное напряженное состояние возникает, например, при нагружении толстостенного цилиндра внутренним давлением (рис.27) Рис.27

Изображение слайда
67

Слайд 67

Для изгибаемого и одновременно закручиваемого стержня характерно возникновение двухосного смешанного напряженного состояния (рис.28) Рис.28

Изображение слайда
68

Последний слайд презентации: Лекция №9 Основы теории напряженного состояния

Чистый сдвиг также представляет собой смешанное двухосное напряженное состояние (рис.29) Рис.29

Изображение слайда