Презентация на тему: Лекция 4 ( 6F)

Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
Лекция 4 ( 6F)
1/54
Средняя оценка: 4.3/5 (всего оценок: 79)
Код скопирован в буфер обмена
Скачать (3532 Кб)
1

Первый слайд презентации: Лекция 4 ( 6F)

1 Лекция 4 ( 6F) ФАЗОВЫЕ ДИАГРАММЫ И СТАТИСТИЧЕСКАЯ ТЕРМОДИНАМИКА БИНАРНЫХ M-H СИСТЕМ

Изображение слайда
2

Слайд 2

2 В металл – водородных (M-H) системах, реализованы все виды химических связей: ионная, ковалентная и металлическая. Но мы рассмотрим исключительно системы с металлическими гидридами, которые по причине металлической связи обычно существуют в расширенном диапазоне нестехиометрических композиций. Эти гидриды могут называться сплавами (фазами) внедрения, где междоузлия металлических решеток заняты водородом (H), беспорядочно при высоких температурах и в некоторых регулярных позициях при более низких температурах. Часто, металлические решетки непосредственно подвергаются структурным изменениям, чтобы разместить большее число H атомов при внедрении. Таким образом, ряд стадий может существовать в M-H бинарных системах.

Изображение слайда
3

Слайд 3

3 4.1 Введение к фазовым диаграммам Некоторые примеры фазовых диаграмм показаны на рис.. 4.1 - 4. На этих диаграммах, композиция написаны как отношение числа атомов H к числу М. атомов, x = [H] / [M]. Так обычно принято для сплавов внедрения; следовательно, мы называем их x - T диаграммами. Характерные особенности этих диаграмм включают: синодальный распад в Pd - H, D и Nb -H, D системах; существование многих упорядоченных структур при более низких температурах; зависимость изотопического эффекта наиболее заметна в системах V-H, D, Т; и понижение точки плавления наблюдается в системе V-H.

Изображение слайда
4

Слайд 4

4 Перед началом обсуждения этих особенностей есть смысл сделать следующий, комментарий по значению и использованию диаграмм x - T. В отличие от случая двойных сплавов, сформированных между твердыми элементами при обычных обстоятельствах, мы не можем изменять температуру образца (гидрида) без того, чтобы не вызвать сопутствующие изменения в композиции. Таким образом. обмен водородом между образцом и окружающей атмосферой имеет большое значение в M - H системах. Равновесная концентрация водорода в образце, фактически, уникальная функция температуры и давления окружающего H2 газа.

Изображение слайда
5

Слайд 5

5 Поэтому, при построении фазовой диаграммы системы Pd  D (рис. 4.1), например, мы должны делать ряд изотермических измерений равновесного состава образца как функция давления окружающего D 2 газа и наносить результат в форме рис. 4.5, который называется p - x - T диаграммой. Граница фаз может быть определена по точки перегиба различных изотерм. Рассмотрим для примера изотерму при 200 °C. Концентрация атомов D в образце увеличивается постепенно с увеличением давления D2 газа, кроме области средних концентраций между 0.1 и 0.5, где поглощение продолжается без значимого увеличения давления газа.

Изображение слайда
6

Слайд 6

6 Изотермы давление – состав в системе Pd  D

Изображение слайда
7

Слайд 7

7 Появление плато на изотерме подразумевает, что два гидрида (дейтерида) сосуществует в этой области. Правило фаз Гиббса показывает, что в двухкомпонентных системах, существующих в трех различных фазах одновременно (две гидридных фазы и D 2 газ) только один параметр, температура, может изменятся, тогда как остальные параметры, включая композицию гидрида (PdD 0.5 ) и давление газа, сохраняются неизменными. Когда наблюдается гистерезис при повторном нагревании и циклах охлаждения, как показано на рис. 4.5, ветви десорбции обычно берутся как наиболее близкие к равновесному состоянию.

Изображение слайда
8

Слайд 8

8 В большинстве других переходных металлах поверхностные состояния, блокирующие проникновение водорода легко формируются при экспозиции и ограничивают поступление водорода к внутренним частям образцов. Только после нагревания образца при некоторых определенных температурах в вакууме или H 2 газе поверхность образца становится проницаемой для водорода. Это означает, что в этих гидридах исходный состав образца может поддерживаться в ходе колебания температуры, которое делает диаграммы x - T более полезными. Если, наоборот, мы пожелаем измерять p - x - T отношения в этих гидридах, необходимо удостовериться, что твердогазовое равновесие достигнуто..

Изображение слайда
9

Слайд 9

9 Обычная практика для формирования порошковых образцов должна повторять циклы нагревание - охлаждение при 400÷500 °C достаточное количество раз. В случае использования объемных образцов более удобно покрыть поверхность водородопроницаемой пленкой Pd. Три различных метода использовали для этой цели: ионное покрытие чистой ювенильной поверхности, электроосаждение и последующей отжиг и наварки тонкой Pd фольги. Так как объемная диффузия водорода идет довольно быстро, кинетика твердо - газового насыщения обычно определяется проникновением через поверхностные барьеры. В этом случае равновесное распределение внутри образца может быть достигнуто более легко.

Изображение слайда
10

Слайд 10

10 Введение к фазовым диаграммам Рис.4.1. Фазовая диаграммы Pd  H и Pd D. Отсутствует информация об упорядоченных фазах с высокой концентрацией и при низких температурах

Изображение слайда
11

Слайд 11

11 Рис.4.2. Фазовые диаграммы Nb  H и Nb D

Изображение слайда
12

Слайд 12

12 Рис.4.3. Фазовые диаграммы V  H, V  D

Изображение слайда
13

Слайд 13

13

Изображение слайда
14

Слайд 14

14

Изображение слайда
15

Слайд 15

15 Таким образом, при построении фазовой диаграммы системы Pd - D (рис. 4.1), например, мы должны делать ряд изотермических измерений равновесного состава образца как функция давления окружающего D 2 газа, и наносить результат в форме рис. 4.5, которым мы называем p - x - T диаграммой. Граница фаз может быть определена по точки перегиба различных изотерм. Рассмотрим для примера изотерму при 200 °C. Концентрация атомов D в образце увеличивается постепенно с увеличением давления D 2 газа, кроме области средних концентраций между 0.1 и 0.5, где поглощение продолжается без значимого увеличения давления газа. Появление плато на изотерме подразумевает, что два гидрида (дейтерида) сосуществует в этой области.

Изображение слайда
16

Слайд 16

16 Правило фаз Гиббса показывает, что в двухкомпонентных системах, существующих в трех различных фазах одновременно (две гидридных фазы и D 2 газ), только один параметр, температура может изменятся, тогда как остальные параметры, включая композицию гидрида (PdD 0.5 ) и давление газа, сохраняются неизменными. Когда наблюдается гистерезис при повторном нагревании и циклах охлаждения, как показано на рис. 4.5, ветви десорбции обычно берутся как представлявшие наиболее близкими к равновесному состоянию.

Изображение слайда
17

Слайд 17

17 Изотермы давление – состав в системе Pd  D

Изображение слайда
18

Слайд 18

18 В большинстве других переходных металлах, поверхностные состояния, блокирующие проникновение водорода легко формируются при экспозиции, и ограничивают поступление водорода к внутренним частям образцов. Только после нагревания образца при некоторых определенных температурах в вакууме или H 2 газе поверхность образца становится проницаемой для водорода. Это означает, что, в этих гидридах, исходный состав образца может поддерживаться в ходе колебания температуры, которое делает диаграммы x - T более полезными. Если, наоборот, мы пожелаем измерять p - x - T отношения в этих гидридах, необходимо удостовериться, что твердо - газовое равновесие достигнуто.

Изображение слайда
19

Слайд 19

19 Так как объемная диффузия водорода идет довольно быстро, кинетика твердо - газового насыщения обычно определяется проникновением через поверхностные барьеры. В этом случае равновесное распределение внутри образца может быть достигнуто более легко. Можно добавить, что фазовая диаграмма, показанная в рис. 4.4, была получена в твердой среде под таким высоким давлением, что все H атомы могли бы остаться в пределах образцов даже при повышенных температурах. Когда давление более чем в три раза выше той величины, которая была в эксперименте, показанном на рис.4.5, влияние давления на относительную стабильность фазы не существенно. Это можно хорошо наблюдать, сравнивая рис. 4.4 с рис. 4.3.

Изображение слайда
20

Слайд 20

20 Рис.4.5. Арениусовские кривые для p (1- x ) 2 / x 2 для водорода и дейтерия в палладии по данным различных авторов

Изображение слайда
21

Слайд 21

21 4.2. Образование твердых растворов 4.2.1. Низкие концентрации – идеальные твердые растворы При данной температуре растворимость водорода в металлах увеличивается с увеличением давления H 2 газа. Рисунок 4.6 показывает p-x-T отношение для системы V-H. При низких водородных концентрациях все изотермы имеют общий наклон, показывая, что отношение растворения (Оно часто записывается в форме = K s x, и K s называется константой Сивертса).

Изображение слайда
22

Слайд 22

22 Рассмотрим условие теплового равновесия между твердым раствором и H 2 газом, Условие дается равенством химического потенциала водорода в двух фазах,

Изображение слайда
23

Слайд 23

23 где  g - химический потенциал газообразного водорода на молекулу,  a является таковым для водорода в твердом растворе на атом. где М - масса атома водородного атома, I момент инерции, E d - теплота диссоциации H 2 молекулы (4.74 эВ) с нулем энергии, принятой для энергии одиночного атом H. Здесь была принята классическая высокотемпературная аппроксимация для вихревого движения, термическим возбуждением колебательного движения пренебрегли. Определяющее выражение (4.6) достаточно правильно в представляющем интерес диапазоне температур. Тогда энтальпия и энтропия газообразного водорода, приходящиеся на молекулу, могут быть получены так:0 (4.7)

Изображение слайда
24

Слайд 24

24

Изображение слайда
25

Слайд 25

25

Изображение слайда
26

Слайд 26

26

Изображение слайда
27

Слайд 27

27

Изображение слайда
28

Слайд 28

28

Изображение слайда
29

Слайд 29

29

Изображение слайда
30

Слайд 30

30

Изображение слайда
31

Слайд 31

31

Изображение слайда
32

Слайд 32

32 Закон Сивертса соблюдается, прежде всего, потому, что Н 2 молекулы разделяются на атомы при растворении в металлах, и в области, где газообразный водород может быть расценен как идеальный газ. При высоких давлениях, отклонение от поведения идеального газа делает химический потенциал для данного p, Т выше и, следовательно, растворимость больше, чем предсказывает закон Сивертса. Например, растворимость при комнатной температуре под давлением 5 МРа H 2 газа больше ~ 3 % из-за отклонения от поведения идеального газа. При еще более высоких давлениях, химический потенциал газообразного (жидкого) водорода резко увеличивает, и вызывает очень большую растворимость.

Изображение слайда
33

Слайд 33

33 Арениусовские кривые для p (1- x ) 2 / x 2 для водорода и дейтерия в палладии по данным различных авторов

Изображение слайда
34

Слайд 34

34 Температурная зависимость энтальпии растворения (  H so ) для H и D в Pd

Изображение слайда
35

Слайд 35

35 Теплоемкость как функция температуры. Теплоемкость водорода в газовой фазе (1/2 с pg ) при растворении в Pd вблизи оптической моды колебаний ( c op ) и с добавкой электронной составляющей ( c op +  с e 1 ). Значения даны в единицах k на каждый атом водорода

Изображение слайда
36

Слайд 36

36 В заключение этого раздела можно сделать некоторый общий комментарий к закону Сивертса. Закон Сивертса соблюдается прежде всего потому, что Н 2 молекулы разделяются на атомы при растворении в металлах и в области, где газообразный водород может быть расценен как идеальный газ. При высоких давлениях отклонение от поведения идеального газа делает химический потенциал для данного p, Т выше и, следовательно, растворимость больше, чем предсказывает закон Сивертса. Например, растворимость при комнатной температуре под давлением 5 МРа H 2 газа больше ~ 3 % из-за отклонения от поведения идеального газа. При еще более высоких давлениях химический потенциал газообразного (жидкого) водорода резко увеличивает и вызывает очень большую растворимость.

Изображение слайда
37

Слайд 37

37 Высокие концентрации. Взаимодействие между атомами водорода Концентрационная зависимость  H s должна быть следствием взаимодействий между растворенными H атомами. Статистическая термодинамика, включает понятие о попарном H-H взаимодействие, Присутствие точечных дефектов в ограниченной упругой среде должно стимулировать, в дополнение к местной деформации, среднее изменение порядка, чтобы сохранить наружную поверхность свободной от напряжений. Таким образом, внутрипоровые атомы H производят решеточную дилатацию, которая в, свою очередь, взаимодействует с полем напряжения каждого атома H и понижает теплоту растворения в зависимости от концентрации H. Это среднее упругое взаимодействие, которое не зависит от локальной конфигурации атомов H, может называться средне  полевым вкладом.

Изображение слайда
38

Слайд 38

38 Таблица 4.2. Зависимость теплоты растворения от концентрации водорода. Значения коэффициентов даны в линейном приближении Металл К 0 [ГП a ] v 0 [Å 3 ] u els  эВ на атом] (абс.) [эВ на атом] теплота растворения спинодаль эффект Горского Sc 41,9 24,7 0,08 0,49 - - Y 43,9 38,9 0,05 0,39 - - Ti 104,5 17,7 0,29 0,50 - - V 154,3 13,7 0,55 0,19 - 0,22 Nb 153,3 18,0 0,41 0,23 0,26 0,24 Ta 194,3 18,0 0,53 0,22 - 0,19 Ni 187,9 10,9 0,84 - 0,38 - Pd 192,3 14,7 0,64 0,39 0,38 - Примечание: a Вычислено из c .

Изображение слайда
39

Слайд 39

39 . Зависимость энтальпии растворения от концентрации водорода в различных металлах

Изображение слайда
40

Слайд 40

40 Избыточная парциальная конфигурационная энтропия как функция концентрации водорода для тетрапор в ОЦК решетке (единицы от k ). Показаны но рисунке значения от  s = s - s o ( s o = - k ln x ) минус  s при x = 0,1: s r - случайное распределение по тетрапорам; s 1 – занятие ближайших ( n. n. ) соседей (4 поры блокированы); s 2 – вторые ближайшие n. n. (6 пор) блокированы; s 3 – третьи ближайшие n. n. (14 пор) блокированы

Изображение слайда
41

Слайд 41

41 Отметим три обстоятельства, которые указывают на присутствие этого близкодействующего отталкивающего взаимодействия. Во-первых, имеется эмпирическое правило, согласно которому никогда в M-H системах, H атомы не могут находиться ближе, чем 2.1 Å. Это утверждение, имеет всеобщий характер и поэтому является проявлением общей особенности близкодействующего отталкивания между атомами H. Во-вторых, уменьшение некоторой конфигурационной энтропии было отмечено в твердом растворе по сравнению с тем, что ожидается для равномерного распределения по всем междоузлиям

Изображение слайда
42

Слайд 42

42 Конфигурационная энтропия меньше, потому что r уменьшается при взаимной блокировке атомов H. Более точно, взаимная блокировка становится более заметной при более высоких концентрациях; соответственно r должен уменьшиться с увеличением x. В-третьих, формирование упорядоченных структур фактически во всех M–H системах может также быть расценено как доказательство существования близкодействующего отталкивания. Если H-H взаимодействие было бы притягивающим, выделение богатых H-фаз должно было бы иметь место при низких температурах вместо формирования упорядоченных структур.

Изображение слайда
43

Слайд 43

43 Одно из важных последствий дальнего притягивающего H  H взаимодействия – спинодальный распад, как это наблюдается в Pd  H и Nb  H системах (рисунки. 4.1, 4.2). На этих фазовых диаграммах имеются области, обозначенные как  +  ', где сосуществуют твердые растворы двух различных концентраций. Сосуществование этих двух фаз не может реализоваться, пока  a, данное в (4.17), является однозначной функцией от x, но становится возможным, когда концентрационная зависимость h  делает  a многозначной функцией от x. Спинодальный распад

Изображение слайда
44

Слайд 44

44 Это так называемый закон общей касательной. Критическая точка может быть определена из условия Равновесное состояние для двух сосуществующих фаз (с концентрациями x 1 и x 2 ) дается соотношением

Изображение слайда
45

Слайд 45

45 Критическая точка может быть определена из условия (4.43) Простая аппроксимация для  a, как и прежде, имеет линейный вид концентрационной зависимости h , и ее можно записать как (4.46`) Критическая точка может быть легко получена как (4.47) В Nb  H системе, критическая точка зафиксирована при x c = 0.31 и T c = 444 К, из которых получается r  0. 62 и  0.26 эВ/атом. В системе Pd - H, x c = 0.25 и T c = 565 К; следовательно, r  0.50 и 0. 39 эВ/ат. Эти оценки находятся в разумном согласии с теми, которые получены из других источников, как показано в таб. 4.2.

Изображение слайда
46

Слайд 46

46 ( Для Ni, критическая точка была грубо зафиксирована при x c ~ 0.3, T c ~ 660 К на основании на довольно ограниченных данных при высоком давлении. Маленькие значения r приведены здесь в сравнении с общим количеством междоузлий (табл. 4.3) и могут рассматриваться как результат резкого увеличения h  (и  H s) вблизи этой концентрации (рис. 4.10). Таблица 4.3. Число и размер межатомных пор Структура ГЦК ГПУ ОЦК Пора О Т О Т Число на атом 1 2 3 6 Размер в атомных радиусах 0.414 0.225 0,155 0.291 Примечание: О – октаэдрическая пора ; Т – тетраэдрическая пора

Изображение слайда
47

Слайд 47

47 Рис. 4.10. Фазовая диаграмма Nb - H. Рассчитанная (  ) и экспериментальная (------)

Изображение слайда
48

Слайд 48

48 Особенность упругих дальнодействующих взаимодействий дает специфическую черту в спинодальном распаде, а именно зависимость формы границ области спинодали от размеров и геометрии образуа. В предшествующем обсуждении неявно предполагалось, что выборка может быть аккуратно разделена на две стадии. Практически, однако, образец физически не разделяется в ходе фазового превращения. И, следовательно, некоторое упругое напряжение должно возрастать. Таким образом, имеются два случая ограничения: когерентное состояние и некогерентное состояние, как показано схематично на рис. 4.11.

Изображение слайда
49

Слайд 49

49 Рис. 4.11. Когерентное и некогерентное состояния

Изображение слайда
50

Слайд 50

50 В когерентном случае, так как напряжение, введенное атомами H, зависит от концентрации H, обычные моды напряжения и концентрационные волны растут так, чтобы удовлетворить состоянию без внутренних напряжений на поверхности; таким образом, спинодальный распад становится зависимым от формы образца. В некогерентном случае, с другой стороны, напряжение ослаблено на границах каждого из маленьких зерен; соответственно, и зависимость спинодали от формы не существует.

Изображение слайда
51

Слайд 51

51 Показано, что когерентные макроскопические волны плотности растут только тогда, когда отожженные образцы имеют почти предельно допустимые концентрации и охлаждены медленно при переходе через критическую температуру. В большинстве случаев образцы могут рассматриваться как находящиеся в некогерентном состоянии и граница spinodal соответствует некогерентным переходам. Нужно помнить, однако, что даже в поликристаллических образцах температура спинодального распада может быть подавлена до некоторой степени (~ 20 К) из-за частично когерентного снятия напряжений. Спинодальный переход сопровождается аномальными изменениями многих физических свойств, включая большую амплитудную флуктуацию плотности, замедление диффузии, аномальную температурную зависимость удельной теплоемкости и т. д.

Изображение слайда
52

Слайд 52

52 Металл  Н 0 s  S 0 s / k T (  С) Li -0,54 -7 200-700 Mg +0,22 -4 500 Al +0,70 -6 500 Sc -0,94 -7 - Y -0,85 -6 - La -0,83 -8 - Ce -0,77 -7 - Ti -0,55 -7 500-800 Ti -0,62 -6 900-1100 Zr -0,66 -6 500-800 Zr -0,67 -6 860-950 Hf -0,38 -5 300-800 V -0,28 -8 150-500 Nb -0,35 -8  0 Ta -0,39 -8  0 Таблица 1.1. Теплосодержание и энтропия растворения водорода в металлах в пределе низкой концентрации.

Изображение слайда
53

Слайд 53

53 Металл  Н 0 s  S 0 s / k T (  С) Cr +0,60 -5 730-1130 Mo +0,54 -5 900-1500 W +1,1 -5 900-1750 Fe +0,25 -6  900 Ru +0,56 -5 1000-1500 Co +0,33 -6 1000-1492 Rh +0,28 -6 800-1600 Ir +0,76 -5 1400-1600 Ni +0,17 -6 350-1400 Pb -0,10 -7 -78-75 Pt +0,48 -7 - Cu +0,44 -6  1080 Ag +0,71 -5 550-961 Au +0,37 -9 700-900 U (  ) +0,10 -6  668 Таблица 1.1. Теплосодержание и энтропия растворения водорода в металлах в пределе низкой концентрации.

Изображение слайда
54

Последний слайд презентации: Лекция 4 ( 6F)

54 Металл К 0 [GPa] v 0 [Å 3 ] u els  [ eV на атом] (абс.) [ eV на атом] высокая температура разрешения Спинодаль Эффект Горского Sc 41,9 24,7 0,08 0,49 - - Y 43,9 38,9 0,05 0,39 - - Ti 104,5 17,7 0,29 0,50 - - V 154,3 13,7 0,55 0,19 - 0,22 Nb 153,3 18,0 0,41 0,23 0,26 0,24 Ta 194,3 18,0 0,53 0,22 - 0,19 Ni 187,9 10,9 0,84 - 0,38 - Pd 192,3 14,7 0,64 0,39 0,38 - Таблица 1.2. Зависимость теплоты растворения от концентрации водорода. Значения коэффициентов даны в линейном приближении c . a Вычислено из c .

Изображение слайда