Презентация на тему: Лекция 23. Уравнения Максвелла

Реклама. Продолжение ниже
Лекция 23. Уравнения Максвелла
23.1. Закон полного тока.
Лекция 23. Уравнения Максвелла
23.2. Ток смещения.
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
23.3. Единая теория электрических и магнитных явлений.
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
23.4. Пояснение к теории классической электродинамики.
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
23.5. Скорость распространения ЭМП
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
23.6. Релятивистская трактовка магнитных явлений (общие положения).
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
Лекция 23. Уравнения Максвелла
1/43
Средняя оценка: 4.2/5 (всего оценок: 34)
Код скопирован в буфер обмена
Скачать (473 Кб)
Реклама. Продолжение ниже
1

Первый слайд презентации: Лекция 23. Уравнения Максвелла

23.1. Закон полного тока. 23.2. Ток смещения. 23.3. Единая теория электрических и магнитных полей Максвелла. Система уравнений Максвелла. 23.4. Пояснения к теории классической электродинамики. 23.5. Скорость распространения электромагнитного поля. 23.6. Релятивистская трактовка магнитных явлений (общие положения). Сегодня: вторник, 2 6 декабря 2006 г.

Изображение слайда
1/1
2

Слайд 2: 23.1. Закон полного тока

Если в каком либо проводнике течет переменный ток – ток проводимости, то внутри есть и переменное электрическое поле, т.е. ток смещения. Магнитное поле проводника определяется полным током : (23.1.1) В зависимости от электропроводности среды и частоты (поля) оба слагаемых играют разную роль: в металлах и на низких частотах j см << j пров в диэлектриках и на высоких частотах j см играет основную роль.

Изображение слайда
1/1
3

Слайд 3

Оба слагаемых в уравнении полного тока могут иметь одинаковые знаки и противоположные. Поэтому j полн может быть как больше, так и меньше тока проводимости или равен нулю. Если мы имеем разомкнутый проводник, то на его концах обрывается лишь ток проводимости. Если под током понимать полный ток, то окажется что в природе все переменные электрические токи – замкнуты. Этот вывод сделан Дж. Максвеллом.

Изображение слайда
1/1
4

Слайд 4: 23.2. Ток смещения

Если замкнуть ключ (рис. 23.1), то лампа при постоянном токе – гореть не будет: емкость C – разрыв в цепи постоянного тока. Но вот в моменты включения лампа будет вспыхивать. Рис. 23.1

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
5

Слайд 5

При переменном токе – лампа горит, хотя нам ясно, что электроны из одной обкладки в другую не переходят – между ними изолятор (или вакуум). В промежутке между обкладками появляется магнитное поле ~ + ¯

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
Изображение для работы со слайдом
1/3
6

Слайд 6

Для установления отношений между изменяющимся электрическим полем и вызываемым им магнитным полем Максвелл ввел понятие ток смещения. Такой термин имеет смысл в таких веществах, как например диэлектрики. Там смещаются заряды под действием электрического поля. Но в вакууме зарядов нет – там смещаться нечему, а магнитное поле есть. Название Максвелла, «ток смещения» – не совсем удачное, но смысл, вкладываемый в него Максвеллом – правильный.

Изображение слайда
1/1
7

Слайд 7

Максвелл сделал вывод : всякое переменное электрическое поле порождает переменное магнитное поле. Токи проводимости в проводнике замыкаются токами смещения в диэлектрике или в вакууме. Переменное электрическое поле в конденсаторе создает такое же магнитное поле, как если бы между обкладками существовал ток проводимости, имеющий величину равную току в металлическом проводнике.

Изображение слайда
1/1
Реклама. Продолжение ниже
8

Слайд 8

Найдём величину тока смещения. В свое время мы с вами доказали, что поверхностная плотность поляризационных зарядов σ равна – вектору электрического смещения: Полный заряд на поверхности диэлектрика и, следовательно, на обкладках конденсатора q = σ S ( S – площадь обкладки), тогда

Изображение слайда
1/1
9

Слайд 9

Отсю да (23.2.4) т. е. ток смещения пропорционален скорости изменения вектора электрического смещения Поэтому он и получил такое название – ток смещения. Плотность тока смещения

Изображение слайда
1/1
10

Слайд 10

Вихревое магнитное поле образующееся при протекании тока смещения связано с направлением вектора - правилом правого винта.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
Изображение для работы со слайдом
1/3
11

Слайд 11

Из чего складывается ток смещения. Известно, что где χ – диэлектрическая восприимчивость среды, ε – относительная диэлектрическая проницаемость. Поэтому: т.е. Т.к., следовательно (23.2.6) – плотность тока смещения в вакууме; – плотность тока поляризации – плотность тока, обусловленная перемещением зарядов в диэлектрике. Эта составляющая тока смещения выделяет джоулево тепло (тепло выделяющееся при процедурах УВЧ,…). Ток смещения в вакууме и в металлах – джоулева тепла не выделяет.

Изображение слайда
1/1
12

Слайд 12: 23.3. Единая теория электрических и магнитных явлений

Переменное магнитное поле вызывает появление вихревого электрического поля. Переменное электрическое поле вызывает появление магнитного поля. Взаимно порождаясь они могут существовать независимо от источников заряда или токов которые первоначально создали одно из них. В сумме это есть электромагнитное поле (ЭМП) Превращение одного поля в другое и распространение в пространстве – есть способ существования ЭМП.

Изображение слайда
1/1
13

Слайд 13

В 1860г. знаменитый английский физик Джеймс Клерк Максвелл создал единую теорию электрических и магнитных явлений, в которой он использовал понятие ток смещения, дал определение ЭМП и предсказал существование в свободном пространстве электромагнитного излучения, которое распространяется со скоростью света. Конкретные проявления ЭМП – радиоволны, свет, γ – лучи и т.д. В учение об электромагнетизме уравнения Максвелла играют такую же роль, как уравнения (или законы) Ньютона в механике.

Изображение слайда
1/1
14

Слайд 14

Теорию ЭМП Максвелл сформулировал в виде системы нескольких уравнений. Мы знаем теорему о циркуляции вектора напряжённости магнитного поля: но:, тогда ( 1 ) Система уравнений Максвелла.

Изображение слайда
1/1
Реклама. Продолжение ниже
15

Слайд 15

Это уравнение является обобщением закона Био-Савар-Лапласа и показывает, что циркуляция вектора H по произвольному замкнутому контуру L равна сумме токов проводимости и токов смещения сквозь поверхность, натянутую на этот контур. В дифференциальной форме закон Био-Савара-Лапласа выглядит так : ( 1 )

Изображение слайда
1/1
16

Слайд 16

2). Рассматривая явление электромагнитной индукции, мы сделали вывод, что ЭДС индукции Перейдем от вихревого электрического поля к магнитному: ( 2 ) Это уравнение описывает явление электромагнитной индукции (закон Фарадея) и устанавливает количественную связь между электрическими и магнитными полями: переменное электрическое поле порождает переменное магнитное поле. В этом физический смысл уравнения.

Изображение слайда
1/1
17

Слайд 17

В дифференциальной форме закон Фарадея выглядит так: ( 2 ) где Различие в знаках этого уравнения Максвелла соответствует закону сохранения энергии и правилу Ленца. Если бы знаки при и были одинаковы, то бесконечно малое увеличение одного из полей вызвало бы неограниченное увеличение обоих полей, а бесконечно малое уменьшение одного из полей, приводило бы к полному исчезновению обоих полей. То есть различие в знаках является необходимым условием существования устойчивого ЭМП.

Изображение слайда
1/1
18

Слайд 18

3 ) Ещё два уравнения выражают теорему Остроградского-Гаусса для электрического и магнитного полей (статических полей) ( 3 ) Поток вектора электрического смещения через замкнутую поверхность S равен сумме зарядов внутри этой поверхности. Это уравнение показывает так же, что силовые линии векторов и начинается и заканчивается на зарядах. В дифференциальной форме ( 3 )

Изображение слайда
1/1
19

Слайд 19

4 ) И для магнитного поля, теорема Остроградского - Гаусса ( 4 ) Это уравнение выражает, то свойство магнитного поля, что линии вектора магнитной индукции всегда замкнуты и что магнитных зарядов нет. В дифференциальной форме ( 4 )

Изображение слайда
1/1
20

Слайд 20

5, 6, 7 ) Наконец надо помнить, что величины, входящие в эти четыре уравнения не независимы, и между ними существует связь : ( 5 ) ( 6 ) ( 7 ) здесь σ – удельная проводимость, – плотность сторонних токов. Эти уравнения называются уравнениями состояния или материальными уравнениями. Вид этих уравнений определяется электрическими и магнитными свойствами среды. В общем случае уравнения состояния очень сложны и нелинейны.

Изображение слайда
1/1
21

Слайд 21

Уравнения (1-7) составляют полную систему уравнений Максвелла. Они являются наиболее общими для электрических и магнитных полей в покоящихся средах. Уравнения Максвелла – инвариантны относительно преобразований Лоренца. Физический смысл уравнений Максвелла в дифференциальной и интегральной формах полностью эквивалентен.

Изображение слайда
1/1
22

Слайд 22

Таким образом, полная система уравнений Максвелла в дифференциальной и интегральной формах имеет вид: - обобщенный закон Био-Савара-Лапласа - закон Фарадея - теорема Гаусса - отсутствие магнитных зарядов

Изображение слайда
1/1
23

Слайд 23: 23.4. Пояснение к теории классической электродинамики

1.Теорией Максвелла называется последовательная теория единого ЭМП, создаваемого произвольной системой зарядов и токов. В этой теории решается основная задача электродинамики – по заданному распределению зарядов и токов отыскиваются характеристики электрического и магнитного полей. Эта теория явилась обобщением важнейших законов, описывающих электрические и магнитные явления (аналогично уравнениям Ньютона и началам термодинамики).

Изображение слайда
1/1
24

Слайд 24

2. В теории Максвелла рассматриваются макроскопические поля, которые создаются макрозарядами и макротоками. Расстояния от источников полей до рассматриваемых точек много больше размеров атомов. Периоды изменения переменных электрических и магнитных полей много больше периодов внутренних процессов.

Изображение слайда
1/1
25

Слайд 25

3. Теория Максвелла имеет феноменологический характер. В ней не рассматривается внутренний механизм явлений в среде. Среда описывается с помощью трёх величин ε, μ и σ. 4. Теория Максвелла является теорией близкодействия, согласно которой электрические и магнитные взаимодействия происходят в электрических и магнитных полях и распространяются с конечной скоростью, равной скорости света в данной среде.

Изображение слайда
1/1
26

Слайд 26: 23.5. Скорость распространения ЭМП

Как только Максвелл понял, что существует единое ЭМП, которое может существовать независимо от источника, он вычислил скорость распространения этого ЭМП. Магнитное поле, создаваемое зарядом, движущимся в вакууме со скоростью v равно (из закона Био – Савара – Лапласа): (23.5.1) Но точечный заряд создаёт и электрическое поле на расстоянии r : (23.5.2) Умножая (23.5.1) на и сравнивая (23.5.2) с (23.5.1) можно записать:

Изображение слайда
1/1
27

Слайд 27

Заряд движется со скоростью, но вместе с ним движется и электрическое поле с той же скоростью. Раз поле перемещается следовательно оно переменное, а переменное электрическое поле создает переменное магнитное поле. Тогда (23.5.4) где – скорость распространения электрического поля. С другой стороны при рассмотрении явления электромагнитной индукции мы получили, что магнитное поле, двигаясь со скоростью, порождает вихревое электрическое поле : (23.5.5)

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
28

Слайд 28

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
29

Слайд 29

Если переменное электрическое и магнитное поля порождают друг друга, то они обязаны двигаться с одинаковой скоростью (в противном случае явление электромагнитной индукции, и ток смещения мы наблюдали от случая к случаю, изредка, а не всегда, в любом случае). Итак

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
30

Слайд 30

Теперь, заменив на, можно записать (23.5.6) (23.5.7) (23.5.8) (знак ' указывает, что одно поле порождает другое и наоборот). Поскольку вектор выражаемый векторным произведением, всегда перпендикулярен к обоим перемножаемым векторам, то из (23.5.7) и (23.5.8) следует, что векторы и взаимно перпендикулярны.

Изображение слайда
1/1
31

Слайд 31

Причём все три вектора образуют правовинтовую систему в направлении Так как векторы взаимно перпендикулярны, то Тогда абсолютные значения векторов и, или, следовательно это и есть скорость распространения ЭМП в вакууме и равна она скорости света с.

Изображение слайда
1/1
32

Слайд 32

это и есть скорость распространения ЭМП в вакууме и равна она скорости света с :

Изображение слайда
1/1
33

Слайд 33

При распространении ЭМП в среде а т.к. ε > 1 и μ >1 то всегда υ < c. В отличие от других форм материи ЭМП не может находиться в состоянии покоя. Оно всегда движется, причём в вакууме скорость распространения ЭМП всегда равна с, независимо от системы отчёта.

Изображение слайда
1/1
34

Слайд 34: 23.6. Релятивистская трактовка магнитных явлений (общие положения)

Взаимодействие точечных неподвижных зарядов полностью описывается законом Кулона. Однако закона Кулона недостаточно для анализа взаимодействия движущихся зарядов. Такой вывод следует не из конкретных особенностей Кулоновского взаимодействия, а обусловливается релятивистскими свойствами пространства и времени релятивистскими уравнениями движения.

Изображение слайда
1/1
35

Слайд 35

Требования релятивисткой инвариантности уравнения движения приводит к тому, что силы оказываются связанными определенными соотношениями при переходе от одной ИСО к другой. Причём из формулы преобразования сил следует неизбежная зависимость силы от скорости в релятивистской теории. Релятивистское уравнение движения имеет одинаковый вид во всех инерциальных системах отсчёта (ИСО)

Изображение слайда
1/1
36

Слайд 36

Существования магнитной и электрической сил можно выявить из следующего примера взаимодействия зарядов: Имеем штрихованную систему K ' отчёта, движущуюся со скоростью относительно неподвижной системы отсчёта К. Причём K ' движется в направлении увеличения x (рис. 23.4). Рис. 23.4

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
37

Слайд 37

Заряд q неподвижен в системе K ', q 0 – движется в К со скоростью U а в K ' со скоростью U '. Рассмотрим взаимодействие этих двух зарядов в системе К и K '. Для этого нам необходимо знать закон преобразования сил при переходе от одной инерциальной системы отчёта к другой и влияние перехода на величину заряда. Но! Мы уже отмечали, что величина заряда не зависит от выбора системы отчёта. Если бы это было не так, то многоэлектронный атом, в котором электроны движутся с разными скоростями, не был бы электрически нейтральным. Рассмотрим взаимодействие зарядов в системе: K ' q – неподвижен, q 0 – движется. Таким образом сила с которой q действует на q 0 – кулоновская. Она будет зависеть от координат q и не зависеть от скорости q 0 эта сила определяется электростатическим полем, которое создаёт заряд q. Тогда где – сила электростатического взаимодействия.

Изображение слайда
1/1
38

Слайд 38

Теперь рассмотрим взаимодействие этих же зарядов в системе К. Найдём силу, которая действует на заряд q в этой системе. Согласно формулам преобразования сил при переходе из одной системы отсчёта в другу ю (23.6.2) обозначим Тогда

Изображение слайда
1/1
39

Слайд 39

Можно записать. Умножим и разделим правую часть на q 0 Если υ << c ( ), то получим классический случай, т.е. – напряжённость электрического поля создаваемого зарядом q в системе К. Тогда – это электрическая сила, действующая на заряд q 0 в системе К, она не зависит от скорости частицы U. Рассмотрим второе слагаемое – это слагаемое определяет зависимость силы от скорости заряда q 0. Причем, опять же если, то.

Изображение слайда
1/1
40

Слайд 40

Кроме кулоновской силы, на заряд действует другая сила, отличающаяся от кулоновской. Она возникает в результате движения зарядов и называется магнитной. То есть движение зарядов создаёт в пространстве магнитное поле или на движущийся заряд со стороны магнитного поля действует сила. Естественно было бы назвать – напряжённостью магнитного поля. Однако по историческим причинам эта величина носит название индукции магнитного поля Из сравнения и видно, что при υ ≈ с, является величиной второго порядка малости относительно – силы кулоновского взаимодействия.

Изображение слайда
1/1
41

Слайд 41

Кроме кулоновской силы, на заряд действует другая сила, отличающаяся от кулоновской. Она возникает в результате движения зарядов и называется магнитной. F = F 1 + F 2 То есть движение зарядов создаёт в пространстве магнитное поле или на движущийся заряд со стороны магнитного поля действует сила При υ < с, является величиной второго порядка малости относительно – силы кулоновского взаимодействия. Следовательно магнитное взаимодействие сравнимо с электрическим по величине лишь при достаточно больших скоростях (υ  c ) заряженных частиц.

Изображение слайда
1/1
42

Слайд 42

Таким образом при при Полную силу, действующую на заряд q 0 со стороны заряда q в системе K можно записать, как Таким образом магнитное поле мы ввели исходя из инвариантности заряда и релятивистского закона преобразования сил. СТО вскрывает физическую природу магнетизма, как релятивистский эффект.

Изображение слайда
1/1
43

Последний слайд презентации: Лекция 23. Уравнения Максвелла

Рассмотренное нами поле заряда q может быть и чисто электрическим и одновременно электрическим и магнитным, в зависимости от того, в какой системе отсчёта мы его наблюдаем. Это обстоятельство подчеркивает единство электромагнитного поля, а проведённые нами выкладки свидетельствует, что основным законом электричества и магнетизма является закон Кулона. Все остальные законы магнитостатики могут быть получены из закона Кулона, инвариантности заряда и релятивистского закона преобразования сил (полей).

Изображение слайда
1/1
Реклама. Продолжение ниже