Презентация на тему: Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла

Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла
1/14
Средняя оценка: 4.2/5 (всего оценок: 76)
Код скопирован в буфер обмена
Скачать (1388 Кб)
1

Первый слайд презентации: Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла

Изображение слайда
2

Слайд 2

11.1. Электрический диполь **) § 1 1. Электрическое поле в веществе ( Опр. ) Электрическим диполем называется система, состоящая из двух одинаковых по модулю и противоположных по знаку точечных зарядов q, находящихся на расстоянии l друг от друга Ориентируется по полю и втягивается в него Уже было :

Изображение слайда
3

Слайд 3

11. 2. Понятие о механизмах поляризации диэлектриков 11.2. 1. Полярные – ориентационный (дипольный) механизм ( H 2 O, HCl, NH 3, … ) Без поля : В поле : “ Поляризация среды ” Собственное поле диполей: ! “ Аналог ” закона Кюри для парамагнетиков  Молекула p, Д Молекула p, Д CO 0,11 NH 3 1,46 NO 2 0,32 H 2 O 1,86 O 3 0,53 H 2 O 2 2,26 1 Дебай  3,3·10 −30   Кл·м Таблица Дипольные моменты молекул в Д ебаях, ( Д )

Изображение слайда
4

Слайд 4

11.2.2. Неполярные – электронная поляризация (поляризация смещения) ( Ar, H 2, N 2, O 2, C О 2, CCl 4, … ) Без поля : Собственное поле диполей: ! В поле :  – “ поляризуемость молекул ”  !  “ упругая поляризация ”

Изображение слайда
5

Слайд 5

5 ( Опр. ) Состояние поляризации среды характеризует вектор поляризации Локальная характеристика ! 0  Электр. поле dV **) Совсем необязательная “ формула ” : В веществе : и при этом : Поэтому : ! именно определяет : ϰ – диэлектрическая восприимчивость среды Эксперимент :

Изображение слайда
6

Слайд 6

6 … и окончательно : ( Опр. ) диэлектрическая проницаемость среды: *) Общий вывод: В тех случаях, когда однородный изотропный диэлектрик занимает всю область пространства, где есть электрическое поле, присутствие диэлектрика сводится к уменьшению поля (т.е. и  ) в  раз. Соответственно уменьшаются и силы взаимодействия заряженных тел  

Изображение слайда
7

Слайд 7

7 Твёрдые тела ε Жидкости / Газы (атм. давл.) ε Бумага сухая / Каучук 2–2,5 Бензин / Масло 2–4,8 Эбонит / Янтарь 2,5–3 Вода дист. 81 Кварц 3,5–4,5 Спирт этил. 27 Плексиглас (оргстекло) 3,5 Азот 1,00054 Полистирол/Полиэтилен 2, 3 –2,6 Кислород 1,00055 Слюда 5,7–7 Углекислый газ 1,0009 Фарфор / Стекло 4–16 Воздух сухой 1,00025 *) Таблица. Диэлектрическая проницаемость веществ

Изображение слайда
8

Слайд 8

19.1. Трактовка Максвелла явления электромагнитной индукции Что «толкает электроны» Недавно обсуждали: § 18. Элементы теории электромагнетизма Максвелла “В науке необходимо воображение. Она не исчерпывается целиком ни математикой, ни логикой, в ней есть что-то от красоты и поэзии” М. Митчелл (американский астроном) ? А вот в этом случае ? Но какие «сторонние силы» совершают работу ?? Максвелл: ” Вихревое электрическое поле ” !!

Изображение слайда
9

Слайд 9

! Работа электростатического поля по замкнутому контуру равна нулю : А, а ВИХРЕВОГО нет Если вспомним определение потока : И подставим в закон ЭМИ: Получим: (вслед за Максвеллом ) А можно и вот так : Уравнение Максвелла: !!

Изображение слайда
10

Слайд 10

19.2. “ Ток смещения ” ? “ Магнитостатика ” – ток постоянный : И поле тоже! Один контур, две поверхности : ! или С теоремой о циркуляции всё в порядке – результат один А если “ Магнитодинамика ” – ток переменный: Например, “ колебательный контур ”

Изображение слайда
11

Слайд 11

11 … две поверхности, и результат РАЗНЫЙ : , а вот для  2 : Для  1 : ! Надо подправлять теорему ! Что-нибудь придумать для  2 «вместо»  0  I Что же ?? Мы знаем: Это заряд обкладки, и он внутри “  1 +  2 ”

Изображение слайда
12

Слайд 12

. И ещё раз: или “ Ток смещения ” Дж. К. Максвелл “ О физических силовых линиях ”, « Phylosophical Magazine », 1862 г. Замыкают токи проводимости в «разорванных» цепях переменного тока (там где нет переноса заряда) ! ! “ Симметрия ” восстановлена: ЭМИ и “ ток смещения ”

Изображение слайда
13

Слайд 13

19. 3. Уравнения Максвелла (в интегральной форме) ? Вот и вся “ классическая электродинамика ”  … Что ещё “Самое главное в теории электромагнетизма Максвелла – это уравнения Максвелла” Генрих Герц

Изображение слайда
14

Последний слайд презентации: Лекция 14. Элементы теории электромагнетизма Максвелла

“… кажется вероятным, что большинство основных принципов уже твёрдо установлено и что будущее продвижение вперёд следует искать в основном в строгом применении этих принципов ко всем явлениям, которые обращают на себя наше внимание. … … Будущие истины физики видны в шестом знаке после запятой ” Альберт Майкельсон ( Нобелевская премия 1907 г. ) Конец XIX века – “ Природа познана. Ура !! ”  …

Изображение слайда