Презентация на тему: Лекции по курсу Конструкционные и биоматериалы Составитель доцент каф. ТиМ,

Реклама. Продолжение ниже
Лекции по курсу Конструкционные и биоматериалы Составитель доцент каф. ТиМ, к.т.н. Ковалева Татьяна Юрьевна
Введение
продолжение
продолжение
Строение и свойства материалов Классификация конструкционных материалов
Строение и свойства материалов
Лекция 1 Особенности атомно-кристаллического строения металлов
продолжение
продолжение
продолжение
Элементарная ячейка
Схема кристаллической решетки Рис.1
Основные типы кристаллических решеток
Основные типы кристаллических решеток продолжение
Продолжение лекции
Продолжение лекции
Лекции по курсу Конструкционные и биоматериалы Составитель доцент каф. ТиМ,
Основные типы кристаллических решеток
Понятие об изотропии и анизотропии
Примеры обозначения кристаллографических плоскостей (а) и кристаллографических направлений (б) Рис.3.
Иллюстрация кристаллографических плоскостей при деформации скольжения
Примеры обозначения кристаллографических плоскостей и плотной упаковки атомов
Л.2 Аллотропия или полиморфные превращения.
Краевая дислокация
Полиморфные превращения в металлах.
Продолжение Полиморфные превращения в металлах
Магнитные превращения
Жидкие кристаллы.
Л. 2 Строение реальных металлов. Дефекты кристаллического строения
Точечные дефекты
Линейные дефекты
Винтовая дислокация
Описание дислокаций
Поверхностные дефекты
Лекция 3 Кристаллизации металлов.
Изменение свободной энергии в зависимости от температуры
Иллюстрация процесса кристаллизации
Кривая охлаждения чистого металла
Иллюстрация процесса кристаллизации
Механизм кристаллизации металлов.
Продолжение лекции Рост зародышевых центров
продолжение Строение металлического слитка
Строение металлического слитка
Лекция 4 Общая теория сплавов
Л.4 Особенности строения, кристаллизации и свойств сплавов
Л.4 Сплавы химические соединения и твердые растворы
Л.4 Классификация сплавов твердых растворов
Л. 4 Диаграммы состояния сплавов
Л 4 Диаграмма состояния, кривые охлаждения и схемы типовых структур сплавов с неограниченной растворимостью в жидком и твердом состояниях
Л.4 Диаграмма состояния сплавов с неограниченной растворимостью компонентов в твердом состоянии (продолжение)
пример Диаграмма состояния сплавов с неограниченной растворимостью компонентов в твердом состоянии (II рода )
Д.С.сплавов с неограниченной растворимостью компонентов в твердом состоянии ( Продолжение)
Лекции по курсу Конструкционные и биоматериалы Составитель доцент каф. ТиМ,
Лекции по курсу Конструкционные и биоматериалы Составитель доцент каф. ТиМ,
Л.4 Диаграмма состояния сплавов с отсутствием растворимости компонентов в твердом состоянии (механические смеси)
Л.4 продолжение
Л.4 Продолжение Пример
продолжение
Диаграмма состояния сплавов с ограниченной растворимостью компонентов в твердом состоянии (III рода )
продолжение
продолжение Д.С с эвтектическим превращением
Лекции по курсу Конструкционные и биоматериалы Составитель доцент каф. ТиМ,
Л.4 Диаграмма состояния сплавов, компоненты которых образуют химические соединения
Л.4 Связь между свойствами сплавов и типом диаграммы состояния
Л.4 Железоуглеродистые сплавы. Диаграмма состояния железо – углерод
Л. 4 Компоненты и фазы железоуглеродистых сплавов
Л. 5 Диаграмма состояния железо – углерод
Фазы в системе железо – углерод
Процессы при структурообразовании железоуглеродистых сплавов
Структуры железоуглеродистых сплавов
Лекция 4 продолжение Стали
Влияние примесей.
Назначение легирующих элементов.
Продолжение Назначение легирующих элементов.
Классификация и маркировка сталей
продолжение Маркировка сталей
Лекция 5  Виды термической обработки металлов. Основы теории термической обработки стали
Виды ТО
Отжиг 2 –го рода, закалка
Превращения, протекающие в структуре стали при нагреве и охлаждении
Электромагнетизм Магнитные свойства вещества.
1. Магнитные моменты электронов и атомов
Продолжение лекции
Продолжение лекции
Общие положения
Продолжение лекции
Диамагнетики (Продолжение лекции)
М агнитная восприимчивость диамагнетиков (Продолжение лекции)
Парамагнетики (Продолжение лекции)
Магнитная восприимчивость парамагнетиков в расчете на один моль (атом)
5. Ферромагнетики
Ферромагнетики (продолжение)
Природа ферромагнетизма.
Природа ферромагнетизма. (продолжение лекции)
Природа ферромагнетизма. (продолжение лекции)
Зависимость обменного интеграла от расстояния между атомами ( продолжение лекции )
Доменная структура ферромагнетиков.
Свойства ферромагнетиков продолжение
Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков.
Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков.
Процесс намагничивания
Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков.
Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков. ( продолжение )
Свойства ферромагнетиков
Свойства ферромагнетиков продолжение
Свойства магнитных материалов и их параметры
Магнитная анизотропия
Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков. ( продолжение )
Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков. ( продолжение )
Температура Кюри T С ферромагнетиков
Магнитострикция
Влияние на магнитные материалы структуры и ее дефекты
Магнитомягкие материалы
Магнитомягкие материалы
1/114
Средняя оценка: 4.7/5 (всего оценок: 42)
Код скопирован в буфер обмена
Скачать (3146 Кб)
Реклама. Продолжение ниже
1

Первый слайд презентации: Лекции по курсу Конструкционные и биоматериалы Составитель доцент каф. ТиМ, к.т.н. Ковалева Татьяна Юрьевна

Изображение слайда
1/1
2

Слайд 2: Введение

Материаловедение - это наука о взаимосвязи электронного строения, структуры материалов с их составом, физическими, химическими, технологическими и эксплуатационными свойствами Создание научных основ металловедения по праву принадлежит. Чернову Д.К., который заложил основы для важнейшей в металловедении диаграммы состояния железоуглеродистых сплавов. Открытием аллотропических превращений в стали, Чернов заложил фундамент термической обработки стали. Великий русский металлург Аносов П.П. впервые применил микроскоп для исследования структуры металлов. В 1873-1876 г.г Гиббс изложил основные законы фазового равновесия и, в частности, правило фаз, основываясь на законах термодинамики. Открытия Лауэ (1912 г) - определение атомного строения фаз т.е атомы в кристалле регулярно заполняют пространство, образуя пространственную дифракционную решетку, и что рентгеновские лучи имеют волновую природу. Дифракция рентгеновских лучей на такой решетке дает возможность исследовать строение кристаллов.

Изображение слайда
1/1
3

Слайд 3: продолжение

Для создания электронных приборов необходим целый арсенал материалов и уникальных и тонких технологических процессов. Современная радиотехника и особенно высокочастотная техника (радиосвязь),приборы и аппаратура радиоэлектроники требуют большого количества конструкционных и специальных радиотехнических материалов, свойства которых должны удовлетворять самым разнообразным условиям их применения. Под радиотехническими материалами принято понимать материалы, которые обладают особыми свойствами по отношению к электрическому, магнитному и электромагнитному полям: -удовлетворять технологичности, т.е. сравнительно легко обрабатываться. -быть недорогими и не дефицитными.

Изображение слайда
1/1
4

Слайд 4: продолжение

Под биоматериалом понимают любой материал, который используется для замены органа человека или работает в непосредственном контакте с ним Формальное определение биоматериала Биоматериалом является любое вещество, отличное от лекарств, или комбинация веществ, синтетических или естественных по происхождению, которые могут использоваться в течение некоторого периода времени как целый орган или его часть для улучшения функционирования или замены какой-либо ткани, органа или жизненной функции тела. При этом следует различать понятия биоматериала и биологического материала, который имеет естественное происхождение, например коллаген, целлюлоза и.т.д. Все существующие биоматериалы в каком-то смысле могут считаться «интеллектуальными», поскольку они учитывают индивидуальные особенности пациента. Однако действительно интеллектуальные биоматериалы, которые реагируют на поведение организма, появились лишь в последнее время.

Изображение слайда
1/1
5

Слайд 5: Строение и свойства материалов Классификация конструкционных материалов

Материалы Кристаллы 100 % кристаллической фазы Керамики До 100 % кристаллической фазы Пластмассы До 80 % кристаллической фазы Стекла 0 % кристаллической фазы Кривые нагрева и охлаждения: а) кристаллического вещества б) аморфного вещества (стекла)

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
6

Слайд 6: Строение и свойства материалов

Кристаллические тела имеют фиксированную температуру плавления и затвердевания, характеризуются упорядоченным расположением в пространстве элементарных частиц (имеют ближний и дальний порядок). Аморфные тела имеют только ближний порядок в расположении элементарных частиц, при нагреве размягчаются в большом температурном интервале, становятся вязкими Существует семь кристаллических систем элементов (семь сингоний ): триклинная,моноклинная,ромбическая,ромбоэдрическая,гексагональная, тетрогональная, кубическая. Системы отличаются размерами ребер (параметров решетки) и углами между ребрами.

Изображение слайда
1/1
7

Слайд 7: Лекция 1 Особенности атомно-кристаллического строения металлов

Металлы – один из классов конструкционных материалов, характеризующийся определенным набором свойств: -«металлический блеск» (хорошая отражательная способность); -пластичность; -высокая теплопроводность; -высокая электропроводность. Все металлы, затвердевающие в нормальных условиях, представляют собой кристаллические вещества, то есть укладка атомов в них характеризуется определенным порядком – периодичностью, как по различным направлениям, так и по различным плоскостям. Этот порядок определяется понятием кристаллическая решетка. кристаллическая решетка это воображаемая пространственная решетка, в узлах которой располагаются частицы, образующие твердое тело.

Изображение слайда
1/1
Реклама. Продолжение ниже
8

Слайд 8: продолжение

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
9

Слайд 9: продолжение

Металлические изделия являются поликристаллами

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
10

Слайд 10: продолжение

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
11

Слайд 11: Элементарная ячейка

Элементарная ячейка – элемент объема из минимального числа атомов, многократным переносом которого в пространстве можно построить весь кристалл. Элементарная ячейка характеризует особенности строения кристалла. Основными параметрами кристалла являются : - размеры ребер элементарной ячейки a, b, c, или периоды решетки – расстояния между центрами ближайших атомов. В одном направлении выдерживаются строго определенными. - углы между осями ( ,, ). Дополнительные параметры: - координационное число (К) указывает на число атомов, расположенных на ближайшем одинаковом расстоянии от любого атома в решетке - базис решетки- количество атомов, приходящихся на одну элементарную ячейку решетки. -плотность упаковки атомов в кристаллической решетке -отношение объема, занятого атомами к объему ячейки (для объемно-центрированной кубической решетки – 0,68, для гранецентрированной кубической решетки – 0,74)

Изображение слайда
1/1
12

Слайд 12: Схема кристаллической решетки Рис.1

Всего для кристаллических тел существует четырнадцать видов решеток, разбитых на четыре типа (решетки Браве ); · примитивный – узлы решетки совпадают с вершинами элементарных ячеек; базоцентрированный – атомы занимают вершины ячеек и два места в противоположных гранях; · объемно-центрированный – атомы занимают вершины ячеек и ее центр; · гранецентрированный – атомы занимают вершины ячейки и центры всех шести граней

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
13

Слайд 13: Основные типы кристаллических решеток

Рис. 2 а – объемно-центрированная кубическая; б– гранецентрированная кубическая; в – гексагональная плотноупакованная.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
14

Слайд 14: Основные типы кристаллических решеток продолжение

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
Изображение для работы со слайдом
Изображение для работы со слайдом
Изображение для работы со слайдом
1/5
Реклама. Продолжение ниже
15

Слайд 15: Продолжение лекции

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
16

Слайд 16: Продолжение лекции

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
17

Слайд 17

Характеристики основных типов решеток Продолжение лекции 1

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
Изображение для работы со слайдом
1/3
18

Слайд 18: Основные типы кристаллических решеток

Основными типами кристаллических решеток являются : 1.Объемно - центрированная кубическая (ОЦК) (рис. 2а), атомы располагаются в вершинах куба и в его центре (V, W, Ti, ) 2.Гранецентрированная кубическая (ГЦК) (рис.2б), атомы располагаются в вершинах куба и по центру каждой из 6 граней ( Ag, Au, ) 3.Гексагональная, в основании которой лежит шестиугольник: -простая – атомы располагаются в вершинах ячейки и по центру 2 оснований (углерод в виде графита); -плотноупакованная (ГПУ) – имеется 3 дополнительных атома в средней плоскости (цинк ).

Изображение слайда
1/1
19

Слайд 19: Понятие об изотропии и анизотропии

Свойства тела зависят от природы атомов, из которых оно состоит, и от силы взаимодействия между этими атомами. . В аморфных телах с хаотическим расположением атомов в пространстве,расстояния между атомами в различных направлениях равны, свойства будут одинаковые- аморфные тела изотропны В кристаллических телах атомы правильно располагаются в пространстве, причем по разным направлениям расстояния между атомами неодинаковы, что предопределяет существенные различия в силах взаимодействия между ними и, разные свойства. Зависимость свойств от направления называется анизотропией Плоскость, проходящая через узлы кристаллической решетки, называется кристаллографической плоскостью. Прямая, проходящая через узлы кристаллической решетки, называется кристаллографическим направлением. Для обозначения кристаллографических плоскостей и направлений пользуются индексами Миллера.

Изображение слайда
1/1
20

Слайд 20: Примеры обозначения кристаллографических плоскостей (а) и кристаллографических направлений (б) Рис.3

Для определения индексов кристаллографической плоскости необходимо: -установить координаты точек пересечения плоскости с осями координат в единицах периода решетки; -взять обратные значения этих величин; -привести их к наименьшему целому кратному, каждому из полученных чисел. Для определения индексов кристаллографического направления необходимо: - одну точку направления совместить с началом координат; - установить координаты любой другой точки, лежащей на прямой, в единицах периода решетки - привести отношение этих координат к отношению трех наименьших целых чисел.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
21

Слайд 21: Иллюстрация кристаллографических плоскостей при деформации скольжения

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
22

Слайд 22: Примеры обозначения кристаллографических плоскостей и плотной упаковки атомов

Пример диагональной атомной плоскости Пример плотной упаковки атомов

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
Изображение для работы со слайдом
1/3
23

Слайд 23: Л.2 Аллотропия или полиморфные превращения

Способность некоторых металлов существовать в различных кристаллических формах в зависимости от внешних условий (давление, температура) называется аллотропией или полиморфизмом. Каждый вид решетки представляет собой аллотропическое видоизменение или модификацию. Примером аллотропического видоизменения в зависимости от температуры является железо ( Fe ). Fe : t < 911 о C- ОЦК - Fe  911 < t < 1392 о C - ГЦК - Fe  1392< t  1539 о C- ОЦК – Feδ высокотемпературное Примером аллотропического видоизменения, обусловленного изменением давления, является углерод: при низких давлениях образуется графит, а при высоких – алмаз.

Изображение слайда
1/1
24

Слайд 24: Краевая дислокация

Представляет собой линию, вдоль которой обрывается внутри кристалла край “лишней“ полуплоскости (рис. 2.2) Экстраплоскость - неполная плоскость Дислокации образуются путем сдвигового механизма. Сдвигается нижняя часть (АВСD), рис.2.2. относительно верхней на один период решетки в направлении, перпендикулярном АВ, а затем вновь атомы сближаются на краях разреза внизу. Наибольшие искажения в расположении атомов в кристалле имеют место вблизи нижнего края экстраплоскости. Вправо и влево от края экстраплоскости эти искажения малы (несколько периодов решетки). Вдоль края экстраплоскости искажения простираются через весь кристалл и ≈ очень велики (тысячи периодов решетки) (рис. 2.3). Рис.2.3 Искажения в кристаллической решетки при наличии краевой дислокации

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
25

Слайд 25: Полиморфные превращения в металлах

Рис 4 Полиморфное превращение происходит в том случае, если при данной температуре может существовать металл с иной кристаллической решеткой и меньшим уровнем свободной энергии. На рис. 4 показана кривая охлаждения чистого железа и полиморфные превращения в металле. Полиморфное превращение -процесс кристаллизационный и осуществляется путем образования зародышей и последующего их роста. Образование зародышей идет с соблюдением принципа структурного и размерного соответствия.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
26

Слайд 26: Продолжение Полиморфные превращения в металлах

Рост зерен новой фазы происходит путем неупорядоченных, взаимно не связанных переходов отдельных атомов(группы атомов) через межфазную границу. В результате граница новых зерен передвигается в сторону исходных, поглощая их. Зародыши новой фазы возникают по границам старых зерен или в зонах с повышенным уровнем свободной энергии. Вновь образующиеся кристаллы закономерно ориентированы по отношению к кристаллам исходной модификации. В результате полиморфного превращения образуются новые зерна, имеющие другой размер и форму. Происходит скачкообразное изменение свойств материала. Полиморфное превращение также называют перекристаллизацией.

Изображение слайда
1/1
27

Слайд 27: Магнитные превращения

Некоторые металлы намагничиваются под действием магнитного поля. После удаления магнитного поля они обладают остаточным магнетизмом. Это явление впервые обнаружено на железе и получило название ферромагнетизма. К ферромагнетикам относятся железо, кобальт, никель и некоторые другие металлы. При нагреве ферромагнитные свойства металла уменьшаются постепенно: вначале слабо, затем резко, и при определенной температуре (точка Кюри) исчезают (точка Кюри для железа –768 град.С ). Выше этой температуры металлы становятся парамагнетиками. Магнитные превращения не связаны с изменением кристаллической решетки или микроструктуры, они обусловлены изменениями в характере межэлектронного взаимодействия.

Изображение слайда
1/1
28

Слайд 28: Жидкие кристаллы

Жидкокристаллическое состояние термодинамическое устойчивое агрегатное состояние, при котором вещество сохраняет анизотропию физических свойств, присущую твердым кристаллам, и текучесть, характерную для жидкостей Существует ряд соединений, преимущественно органических, обладающих таким комплексом свойств, например сложные ароматические эфиры - производные трансциклогексана : - фенилбензонаты ; - азотометины ; - азотосоединения и т.п. Жидкие кристаллы обладают аллотропическими превращениями, не изменяющие их жидкого состояния Превращения наблюдаются при воздействии электромагнитного поля, изменения температуры и давления, и других физических воздействиях. Свойства их также как и у твердых тел скачкообразно изменяются..

Изображение слайда
1/1
29

Слайд 29: Л. 2 Строение реальных металлов. Дефекты кристаллического строения

В кристаллической решетке реальных металлов имеются различные дефекты (несовершенства), которые нарушают связи между атомами и оказывают влияние на свойства металлов. Различают следующие структурные несовершенства: -точечные – малые во всех трех измерениях; -линейные – малые в двух измерениях и сколь угодно протяженные в третьем; -поверхностные – малые в одном измерени и

Изображение слайда
1/1
30

Слайд 30: Точечные дефекты

Одним из распространенных несовершенств кристаллического строения является наличие точечных дефектов : вакансий, дислоцированных атомов и примесей. ( рис. 2.1.) а – вакансии, б – дислоцированные атомы, в – атомы примесей

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
31

Слайд 31: Линейные дефекты

Основными линейными дефектами являются дислокации Дислокация – это дефекты кристаллического строения, представляющие собой линии, вдоль и вблизи которых нарушено характерное для кристалла правильное расположение атомных плоскостей. Простейшие виды дислокаций – краевые и винтовые а) б) Рис.2.2 Краевая дислокация (а) и механизм ее образования (б )

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
32

Слайд 32: Винтовая дислокация

Получена за счет частичного сдвига по плоскости Q вокруг линии EF ( рис. 2.4) На поверхности кристалла образуется ступенька, проходящая от точки Е до края кристалла. Такой частичный сдвиг нарушает параллельность атомных слоев. Кристалл превращается в одну атомную плоскость, закрученную по винту в виде полого геликоида вокруг линии EF. Линия EF представляет границу, отделяющую часть плоскости скольжения, где сдвиг уже произошел, от части, где сдвиг не начинался. Винтовая дислокация может перемещаться по любой плоскости, проходящей через линию дислокации. Рис. 2.4. Механизм образования винтовой дислокации

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
33

Слайд 33: Описание дислокаций

Линии дислокаций не могут обрываться внутри кристалла, они либо замкнутые и образуют петлю, либо разветвляются на несколько дислокаций, либо выходят на поверхность кристалла. Дислокационная структура материала характеризуется плотностью дислокаций. Плотность дислокаций в кристалле определяется как среднее число линий дислокаций, пересекающих внутри тела площадку площадью 1 м2или как суммарная длина линий дислокаций в объеме 1 м3 (см-2; м-2) Плотность дислокаций изменяется в широких пределах и зависит от состояния материала. После тщательного отжига плотность дислокаций составляет 105…107 м-2, В кристаллах с сильно деформированной кристаллической решеткой плотность дислокаций достигает 1015…10 16 м –2. Плотность дислокации в значительной мере определяет пластичность и прочность материала. Минимальная прочность определяется критической плотностью дислокаций

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
34

Слайд 34: Поверхностные дефекты

Поверхностные дефекты– границы зерен, фрагментов и блоков ( рис. 2.5 ). Размеры зерен составляют до 1000 мкм. Углы разориентации составляют до нескольких десятков градусов. Граница между зернами представляет собой тонкую в 5 – 10 атомных диаметров поверхностную зону с максимальным нарушением порядка в расположении атомов. На границах зерен повышена концентрация примесей, которые понижают поверхностную энергию. Внутри зерна не идеальное строения кристаллической решетки. Имеются участки, разориентированные один относительно другого на несколько градусов ( ). Эти участки - фрагменты. каждый фрагмент состоит из блоков, размерами менее 10 мкм, разориентированных на угол менее одного градуса ( ). Рис 2.5. Разориентация зерен и блоков

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
Изображение для работы со слайдом
Изображение для работы со слайдом
Изображение для работы со слайдом
1/5
35

Слайд 35: Лекция 3 Кристаллизации металлов

Механизм и закономерности кристаллизации металлов Строение металлического слитка Изучение структуры. Физические методы исследования Любое вещество может находиться в трех агрегатных состояниях: твердом, жидком, газообразном. Возможен переход из одного состояния в другое, если новое состояние в новых условиях является более устойчивым, обладает меньшим запасом энергии. С изменением внешних условий свободная энергия Гиббса изменяется по сложному закону различно для жидкого и кристаллического состояний. Характер изменения свободной энергии жидкого и твердого состояний с изменением температуры показан на рис. 3.1.

Изображение слайда
1/1
36

Слайд 36: Изменение свободной энергии в зависимости от температуры

Выше температуры ТS вещество должно находиться в жидком состоянии, а ниже ТS – в твердом. При температуре равной ТS жидкая и твердая фаза обладают одинаковой энергией, металл в обоих состояниях находится в равновесии, поэтому две фазы могут существовать одновременно бесконечно долго. Температура ТS – равновесная или теоретическая температура кристаллизации Рис.3.1. Изменение свободной энергии в зависимости от температуры

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
37

Слайд 37: Иллюстрация процесса кристаллизации

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
38

Слайд 38: Кривая охлаждения чистого металла

ΔT = Ттеор – Ткр. Рис.3.2. Кривая охлаждения чистого металла Процесс кристаллизации чистого металла : Ттеор. – теоретическая температура кристаллизации; Ткр. – фактическая температура До точки 1 охлаждается металл в жидком состоянии, процесс сопровождается плавным понижением температуры. Участок 1-2 процесс кристаллизации, сопровож - дается выделением тепла - скрытая теплота кристаллизации, поэтому t постоянна. После окончания кристаллизации в точке 2 температура снова начинает снижаться, металл охлаждается в твердом состоянии

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
39

Слайд 39: Иллюстрация процесса кристаллизации

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
40

Слайд 40: Механизм кристаллизации металлов

При соответствующем понижении температуры в жидком металле начинают образовываться кристаллики – центры кристаллизации или зародыши. Для начала их роста необходимо уменьшение G Гиббса металла, иначе зародыш растворится. Минимальный размер, способного к росту зародыша, называется критическим размером, а зародыш – устойчивым. Зародыши с размерами равными и большими критического растут с уменьшением энергии и поэтому способны к существованию. Центры кристаллизации образуются независимо друг от друга в случайных местах. Рис.3.4. Модель процесса кристаллизации Процесс кристаллизации состоит из центров образов. кристаллизации и роста кристаллов из этих центров. Число центров кристаллизации и скорость роста кристаллов зависят от степени переохлаждения. Мелкозернистая структуры – при максимальном числе центров кристаллизации и малой скорости роста кристаллов. Практически модифицированием, когда в жидкие металлы добавляются вещества – модификаторы,

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
41

Слайд 41: Продолжение лекции Рост зародышевых центров

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
42

Слайд 42: продолжение Строение металлического слитка

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
43

Слайд 43: Строение металлического слитка

Рис. 3.7. Схема стального слитка Изучение структуры. Различают макроструктуру, микроструктуру и тонкую структуру. 1. Макроструктурный анализ – изучение строения металлов и сплавов невооруженным глазом или при небольшом увеличении, с помощью лупы. 2. Микроструктурный анализ – изучение поверхности при помощи световых микроскопов. Увеличение – 50…2000 раз. Позволяет обнаружить элементы структуры размером до 0,2 мкм. Образцы – микрошлифы с блестящей полированной поверхностью, так как структура рассматривается в отраженном свете. Рентгенографические методы – для изучения атомно-кристаллического строения твердых тел (тонкое строение). Слиток состоит из трех зон: мелкокристаллической корковая зоны; зона столбчатых кристаллов; - внутренняя зона крупных равноосных Растут дендриты с направлением, близким к направлению теплоотвода.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
44

Слайд 44: Лекция 4 Общая теория сплавов

Под сплавом понимают вещество, полученное сплавлением двух или более элементов. Основные понятия в теории сплавов Система – группа тел выделяемых для наблюдения и изучения. Компоненты – вещества, образующие систему. В качестве компонентов выступаютчистые вещества и химические соединения, если они не диссациируют на составные части в исследуемом интервале температур. Фаза – однородная часть системы, отделенная от других частей системы поверхностного раздела, при переходе через которую структура и свойства резко меняются. Вариантность (C) (число степеней свободы) – это число внутренних и внешних факторов (температура, давление, концентрация), которые можно изменять без изменения количества фаз в системе. Правило фаз или закон Гиббса С = К – Ф + 2 при постоянном давлении С = К – Ф + 1, где: - С – число степеней свободы, - К – число компонентов, - Ф – число фаз, - 1 – учитывает возможность изменения температуры. Строение металлического сплава зависит от того, в какие взаимодействия вступают компоненты, составляющие сплав. Почти все металлы в жидком состоянии растворяются друг в друге в любых соотношениях. При образовании сплавов в процессе их затвердевании возможно различное взаимодействие компонентов.

Изображение слайда
1/1
45

Слайд 45: Л.4 Особенности строения, кристаллизации и свойств сплавов

В зависимости от характера взаимодействия компонентов различают сплавы : механические смеси; химические соединения; твердые растворы. Сплавы механические смеси образуются, когда компоненты не способны к взаимному растворению в твердом состоянии и не вступают в химическую реакцию с образованием соединения. Условия образования механические смеси Образуются между элементами значительно различающимися по строению (размер атомов сильно отличается)и свойствам (разные группы в табл. Менделеева), когда сила взаимодействия между однородными атомами больше чем между разными. Сплав состоит из кристаллов входящих в него компонентов (рис. 4.1). В сплавах сохраняются кристаллические решетки компонентов Рис. 4.1. Схема микроструктуры механической смеси

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
46

Слайд 46: Л.4 Сплавы химические соединения и твердые растворы

Сплавы химические соединения Сплавы химические соединения образуются между элементами, значительно различающимися по строению и свойствам, если сила взаимодействия между разнородными атомами больше, чем между однородными Особенности сплавов типа хим. соединения Постоянство состава (сплав образуется при определенном соотношении компонентов), химическое соединение обозначается Аn Вm / Образуется специфическая, отличающаяся от решеток элементов, составляющих химическое соединение, кристаллическая решетка с правильным упорядоченным расположением атомов Ярко выраженные индивидуальные свойства Постоянство температуры кристаллизации, как у чистых компонентов Сплавы твердые растворы Сплавы твердые растворы – это твердые фазы, в которых соотношения между компонентов могут изменяться. Являются кристаллическими веществами. Характерная особенность твердых растворов - наличие в их кристаллической решетке разнородных атомов, при сохранении типа решетки растворителя. Твердый раствор состоит из однородных зерен

Изображение слайда
1/1
47

Слайд 47: Л.4 Классификация сплавов твердых растворов

По степеням растворимости компонентов различают твердые растворы: с неограниченной растворимостью компонентов; с ограниченной растворимостью компонентов. Для образования растворов с неограниченной растворимостью необходимы: изоморфность (однотипность) кристаллических решеток компонентов; близость атомных радиусов компонентов, которые не должны отличаться более чем на 8…13 %. близость физико-химических свойств подобных по строение валентных оболочек атомов. При неограниченной растворимости компонентов Кр. решетка компонента растворителя с увеличением концентрации растворенного компонента плавно переходит в Кр. решетку растворенного компонента. При ограниченной растворимости компонентов возможна концентрация растворенного вещества до определенного предела. По характеру распределения атомов растворенного вещества в кристаллической решетке растворителя различают твердые растворы: замещения; внедрения; вычитания. Рис.4.2. Кристаллическая решетка твердых растворов замещения (а), внедрения (б)

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
48

Слайд 48: Л. 4 Диаграммы состояния сплавов

Для  построения   диаграмм  состояния пользуются термическим методом, т. е. строят кривые охлаждения, и по остановкам и перегибам на кривой охлаждения, вызванным тепловым эффектом фазовых превращений, определяют температуры превращения (критические точки). Диаграмма состояния для случая полной взаимной растворимости компонентов  А  и  В   в жидком и твердом состояниях в зависимости от концентрации и температуры представлена на рис.4.3. Имея достаточное количество сплавов с различным соотношением количества компонентов А и В и, определив в каждом сплава температуры превращения (критические точки), можно построить диаграмму состояния. Если два компонента неограниченно растворяются в жидком и твердом состояниях, то возможно существование только двух фаз - жидкого раствора  Ж (L)  и твердого раствора ( a ). Следовательно, трех фаз быть не может, кристаллизация не наблюдается при постоянной температуре и горизонтальной линии на диаграмме нет.

Изображение слайда
1/1
49

Слайд 49: Л 4 Диаграмма состояния, кривые охлаждения и схемы типовых структур сплавов с неограниченной растворимостью в жидком и твердом состояниях

Рис.4.3 В

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
50

Слайд 50: Л.4 Диаграмма состояния сплавов с неограниченной растворимостью компонентов в твердом состоянии (продолжение)

Исходные данные: оба компонента неограниченно растворимы в твердом и жидком состоянии и не образуют химических соединений. Компоненты: химические элементы А, В (К = 2). Фазы: жидкость Ж, кристаллы твердого раствора а (Ф = 2). Примером сплавов с такими диаграммами состояния являются сплавы системы Cu - Ni (Рис. 4.5, 4.6). Если два компонента (А и В) неограниченно растворяются в жидком и твердом состоянии, то они не могут при затвердевании образовывать собственных кристаллов во всех сплавах на базе этих компонентов. Соответственно при кристаллизации в этих сплавах будут выделяться кристаллы а-твердого раствора, а следовательно, максимальное число фаз в этих сплавах равняется двум (жидкость и a-твердый раствор). В этом случае в соответствии с правилом фаз кристаллизация всех сплавов будет протекать только в интервале температур (кристаллизация при постоянной температуре у сплавов возможна только при наличии трех фаз) и на диаграмме состояния отсутствует горизонтальная линия, а присутствуют только наклонные кривые

Изображение слайда
1/1
51

Слайд 51: пример Диаграмма состояния сплавов с неограниченной растворимостью компонентов в твердом состоянии (II рода )

Рис.4.5

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
52

Слайд 52: Д.С.сплавов с неограниченной растворимостью компонентов в твердом состоянии ( Продолжение)

При температуре выше линии а b, называемой линией ликвидус, существует только жидкая фаза  L ( Ж ). В этой области свободная энергия жидкой фазы F L ниже свободной энергии твердого раствора, состоящего из компонентов  А  и  В. В области ниже линии a, d, b, называемой линией солидус, устойчив  a  - твердый раствор, так как Fa   < F ж. Между линиями ликвидус и солидус в равновесии находятся жидкая фаза и a-твердый раствор. Диаграмма состояния строится методом термического анализа. Кристаллизация чистого  компонента  А : равномерное понижение температуры до значения t А  (температура плавления компонента  А ), при которой компонент  А  затвердевает (до t А  - С = 1 + 1 - 1 = 1). На кривой отмечается остановка (горизонтальная линия), так как согласно правилу фаз только при этой температуре одновременно могут существовать две фазы - твердая и жидкая (С=1+1-2=0). После затвердевания (Ф = 1), температура снова равномерно понижается С = 1 + 1 - 1 = 1. Аналогично для компонента  В

Изображение слайда
1/1
53

Слайд 53

Рис 4.6

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
54

Слайд 54

Рис 4.7.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
55

Слайд 55: Л.4 Диаграмма состояния сплавов с отсутствием растворимости компонентов в твердом состоянии (механические смеси)

Исходные данные: оба компонента неограниченно растворимы в жидком состоянии, а в твердом состоянии нерастворимы и не образуют химических соединений. Компоненты: химические элементы А, В (К = 2). Фазы: жидкость Ж, кристаллы А, В (Ф = 3). На линии АВ диаграммы (рис. 4.8) жидкие сплавы начинают выделять при охлаждении кристаллы компонента А а на линии СВ — кристаллы компонента В. В точке С из жидкого сплава, содержащего А и В в некотором процентном соотношении,выделяются одновременно кристаллы А и Б, образуя структуру механической смеси, называемую эвтектикой. Одновременное выделение обеих фаз приводит к тому, что эвтектический сплав затвердевает при постоянной температуре, т. е. аналогично чистым металлам Примером диаграмм этого типа является диаграмма состояния сплавов системы Pb-Sb. Диаграмма Pb-Sb строится на основе использования кривых охлаждения, полученных методом термического анализа (рис. 4.9).

Изображение слайда
1/1
56

Слайд 56: Л.4 продолжение

Рис.4.8 Диаграмма состояния сплавов с отсутствием растворимости компонентов в твердом состоянии (а) и кривые охлаждения сплавов (б)

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
57

Слайд 57: Л.4 Продолжение Пример

Рис.4. 9 Диаграмма состояния, кривые охлаждения и схемы структур сплавов системы Pb — Sb при полном охлаждении до комнатной температуры

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
58

Слайд 58: продолжение

Система сплавов Pb-Sb включает в себя составы со 100 % РЬ и 0 % Sb, т. е. чистый свинец, и со 100 % Sb и 0 % РЬ, т. е. чистую сурьму. Кривые охлаждения для этих чистых металлов имеют по одному горизонтальному участку, характеризующему температуру кристаллизации: соответственно для свинца 327 °С и для сурьмы 631 °С. На диаграмме состояния эти температуры находятся на осях ординат, где содержатся соответственно чистый свинец и чистая сурьма. Структура чистых металлов представляет собой однородные зерна. Сплав, содержащий 13 % Sb и 87 % РЬ, также имеет один горизонтальный участок, т. е. одну критическую точку (245 °С) -температуру затвердевания этого сплава. Этот сплав характеризуется одновременной  кристаллизацией из жидкой фазы кристаллов РЬ и Sb (в общем случае компонентов А и В) с образованием механической смеси - эвтектики.

Изображение слайда
1/1
59

Слайд 59: Диаграмма состояния сплавов с ограниченной растворимостью компонентов в твердом состоянии (III рода )

Диаграмма с эвтектическим превращением Исходные данные : оба компонента неограниченно растворимы в жидком состоянии, ограниченно растворимы в твердом состоянии и не образуют химических соединений. Компоненты : химические элементы А, В (К = 2). Фазы: жидкость Ж, твердые растворы а (раствор компонента А в В) и Р (раствор компонента В в А) (Ф = 3). Этот тип диаграмм очень важен в практическом отношении, так как часто представлен в составе сложных диаграмм широко распространенных промышленных сплавов, например сплавов систем Fe-C, Al-Cu и др. В рассматриваемой системе ограниченная растворимость компонентов в твердом состоянии может не меняться с изменением температуры, а может и меняться. Оба рассматриваемых случая представлены на рис. 4.10, 4.11 ( линии EN и DF). В итоге имеем диаграмму состояния с двусторонней ограниченной растворимостью компонентов в твердом состоянии.

Изображение слайда
1/1
60

Слайд 60: продолжение

Рис. 4.10 Диаграмма состояния сплавов, испытывающих фазовые превращения в твердом состоянии (а) и кривая охлаждения сплава (б)

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
61

Слайд 61: продолжение Д.С с эвтектическим превращением

Рис.4.11

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
62

Слайд 62

Примеры

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
Изображение для работы со слайдом
1/3
63

Слайд 63: Л.4 Диаграмма состояния сплавов, компоненты которых образуют химические соединения

Рис. 4.12

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
64

Слайд 64: Л.4 Связь между свойствами сплавов и типом диаграммы состояния

Рис. 4.13

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
65

Слайд 65: Л.4 Железоуглеродистые сплавы. Диаграмма состояния железо – углерод

Структуры железоуглеродистых сплавов Диаграмма состояния железо – углерод дает основное представление о строении железоуглеродистых сплавов – сталей и чугунов Начало изучению диаграммы железо – углерод положил Чернов Д.К. в 1868 г. Диаграмма железо – углерод должна распространяться от Fe до C. Железо образует с углеродом химическое соединение: цементит – Fe3C. В химическом соединении Fe3C содержание углерода 6,67%. Рассматриваемая часть диаграммы состояния до 6,67% углерода. Компонентами железоуглеродистых сплавов являются железо, углерод и цементит. В системе железо – углерод существуют следующие ф азы: жидкая фаза, феррит, аустенит, цементит.

Изображение слайда
1/1
66

Слайд 66: Л. 4 Компоненты и фазы железоуглеродистых сплавов

1. Железо – переходный металл серебристо-светлого цвета. Имеет высокую температуру плавления – 1539o С. В твердом состоянии железо может находиться в двух модификациях. Полиморфные превращения происходят при температурах 911o С и 1392o С. При температуре ниже 911o С существует Fea с ОЦК решеткой. В интервале температур 911…1392o С устойчивым является Fej c ГЦК решеткой. Выше 1392o С железо имеет ОЦК решетку и называется Fe б или высокотемпературное. Высокотемпературная модификация не представляет собой новой аллотропической формы. Критическую температуру 911oС превращения Fea в Fej обозначают точкой А3, а температуру 1392o С превращения - точкой А4. При температуре ниже 768o С железо ферромагнитно, а выше – парамагнитно. Точка Кюри железа 768o С обозначается А2. Железо технической чистоты обладает невысокой твердостью (80 НВ ) и прочностью 2. Углерод относится к неметаллам, обладает полиморфным превращением, в зависимости от условий образования В сплавах железа с углеродом, углерод находится в состоянии твердого раствора с железом и в виде химического соединения – цементита ( Fe3C ), а также в свободном состоянии в виде графита (в серых чугунах).

Изображение слайда
1/1
67

Слайд 67: Л. 5 Диаграмма состояния железо – углерод

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
68

Слайд 68: Фазы в системе железо – углерод

1. Жидкая фаза. Железо хорошо растворяет углерод в любых пропорциях. 2. Феррит (Ф )– твердый раствор внедрения углерода в альфа -железо. Феррит имеет переменную предельную растворимость углерода: минимальную – 0,006 % при комнатной температуре (точка Q ), максимальную – 0,02 % при температуре 727o С ( точка P ). Углерод располагается в дефектах решетки. При температуре выше 1392o С существует высокотемпературный феррит), с предельной растворимостью углерода 0,1 % при температуре 1499o С (точка J ) Свойства феррита близки к свойствам железа. Он мягок (твердость – 130 НВ), и пластичен, магнитен до 768o С. 3. Аустенит (А) – твердый раствор внедрения углерода в гамма -железо. Углерод занимает место в центре гранецентрированной кубической ячейки. Аустенит имеет переменную предельную растворимость углерода: минимальную – 0,8 % при температуре 727o С (точка S ), максимальную – 2,14 % при температуре 1147o С (точка Е ). Аустенит имеет твердость 200…250 НВ, пластичен, парамагнитен. При растворении в аустените других элементов могут изменяться свойства и температурные границы существования. 4.Цементит ( Fe3C ) – химическое соединение железа с углеродом (карбид железа), содержит 6,67 % углерода. Аллотропических превращений не испытывает. Температура плавления цементита точно не установлена (1250, 1550o С ). При низких температурах цементит слабо ферромагнитен, магнитные свойства теряет при 217o С. Цементит имеет высокую твердость (более 800 НВ, легко царапает стекло), но чрезвычайно низкую, практически нулевую, пластичность.

Изображение слайда
1/1
69

Слайд 69: Процессы при структурообразовании железоуглеродистых сплавов

Линия АВСD – ликвидус системы. На участке АВ начало кристаллизации феррита, на участке ВС начало кристаллизации аустенита, на участке СD – кристаллизация Fe3C (1) го. Линия AHJECF – линия солидус. На участке АН заканчивается кристаллизация феррита На линии HJB при постоянной температуре 1490 0С идет перетектическое превращение, ( жидкая фаза реагирует с кристаллами феррита ), образуется аустенит: На участке JЕ заканчивается кристаллизация аустенита. На участке ECF при температуре 1147 o С идет эвтектическое превращение. Жидкость, содержащая 4,3 % углерода превращается в эвтектическую смесь аустенита и Fe3C (1 ) : Эвтектика системы железо – цементит - ледебурит (Л), - 4,3 % углерода. При температуре ниже 727 oС в состав ледебурита входят цементит (1) и перлит, его называют ледебурит превращенный (ЛП). По линии HN начинается превращение феррита в аустенит, обусловленное полиморфным превращением железа. По линии NJ превращение феррита) в аустенит заканчивается. По линии GS превращение аустенита в феррит, обусловленное полиморфным превращением железа. По линии PG превращение аустенита в феррит заканчивается. По линии ES начинается выделение цементита (2) из аустенита, за счет снижения растворимости углерода в Fej при понижении температуры. По линии МО при температуре 768o С - магнитные превращения. По линии PSK при температуре 727o С - эвтектоидное превращение. Аустенит, c 0,8 % углерода, превращается в эвтектоидную смесь феррита и Fe3C ( 2) го. Эвтектоидные системы Fe – Fe3C наз. перлитом (П), содержит 0,8 % углерода

Изображение слайда
1/1
70

Слайд 70: Структуры железоуглеродистых сплавов

Все сплавы системы железо – цементит по структурному признаку делят на две большие группы: стали и чугуны. C плавы, с содержанием углерода менее 0,02% (точка Р ) - техническое железо.. Структура таких сплавов после окончания кристаллизации состоит или из зерен феррита, при содержании углерода менее 0,006 %, или из зерен феррита и кристаллов цементита третичного, расположенных по границам зерен феррита, если содержание углерода от 0,006 до 0,02 %. Углеродистыми сталями называют сплавы железа с углеродом, содержащие 0,02…2,14 % углерода. По содержанию углерода и по структуре стали подразделяются на доэвтектоидные (С 002…0,8 %), структура феррит + перлит; эвтектоидные, (С= 0,8 %) структура перлит (П), перлит может быть пластинчатый или зернистый; заэвтектоидные (С 0,8…2,14 %), структура перлит + цементит вторичный (П + ЦII), цементитная сетка располагается вокруг зерен перлита. Фазовый состав сталей и чугунов при нормальных температурах один и тот же, они состоят из феррита и цементита. Однако свойства сталей и белых чугунов значительно различаются. Основным фактором, определяющим свойства сплавов системы железо – цементит является их структура

Изображение слайда
1/1
71

Слайд 71: Лекция 4 продолжение Стали

Влияние углерода на свойства сталей С ростом содержания углерода в структуре стали: увеличивается количество цементита, одновременно снижается доля феррита, это приводит к уменьшению пластичности, повышается прочность и твердость, изменяются вязкие свойства, повышается порог хладноломкости, снижается ударная вязкость, повышаются электросопротивление и коэрцитивная сила, снижаются магнитная проницаемость и плотность магнитной индукции ухудшаются литейные свойства, обрабатываемость давлением и резанием, Влияние примесей. Четыре группы примесей: постоянные, скрытые, специальные, примеси Постоянные примеси : кремний, марганец, сера, фосфор. Марганец и кремний - технологические примеси для раскисления ( при выплавке стали).

Изображение слайда
1/1
72

Слайд 72: Влияние примесей

Марганец ( 0,5…0,8 %). повышает прочность, не снижая пластичности, и резко снижает красноломкость стали, вызванную влиянием серы. Вместо сульфида железа FeS, образуется соединение сульфид марганца MnS. Кремний( 0,35…0,4%) дегазируя металл, повышает плотность слитка, кремний растворяется в феррите и повышает прочность стали и предел текучести, снижает пластичность. Фосфор ( 0,025…0,045 % ), растворяясь в феррите, искажает кристаллическую решетку и увеличивает предел прочности и предел текучести, но снижает пластичность и вязкость. Повышение содержания фосфора на каждую 0,01 % повышает порог хладноломкости на 20…25oС. Содержание серы в сталях составляет 0,025…0,06 %, вредная примесь. При взаимодействии с железом образует химическое соединение – сульфид серы FeS, которое образует с железом легкоплавкую эвтектику с t плавления 988oС. При нагреве под прокатку или ковку эвтектика плавится, нарушаются связи между зернами, в местах расположения эвтектики возникают надрывы и трещины, заготовка разрушается – явление красноломкости. Красноломкость – повышение хрупкости при высоких температурах S – уменьшает пластичность, свариваемость и коррозионную стойкость. Р–искажает кристаллическую решетку. Скрытые примеси - газы (азот, кислород, водород) – попадают в сталь при выплавке Примеси внедрения (азот N, кислород О ) повышают порог хладноломкости и снижают сопротивление хрупкому разрушению. Влияние примесей.

Изображение слайда
1/1
73

Слайд 73: Назначение легирующих элементов

Специальные примеси – специально вводятся в сталь для получения заданных свойств. Примеси называются легирующими элементами, а стали - легированные сталями Основным легирующим элементом является хром (0,8…1,2)%. Он повышает прокаливаемость, повышает равномерность твердости стали. Порог хладоломкости хромистых сталей - (0…-100) o С. Дополнительные легирующие элементы. Бор - 0.003%. Увеличивает прокаливаемость, повышает порог хладоломкости (+20-60 oС ). Марганец – увеличивает прокаливаемость, но содействует росту зерна, и повышает порог хладоломкости до (+40…-60) oС. Титан (~0,1%) вводят для измельчения зерна в хромомарганцевой стали. Молибден (0,15…0,46%) в хромистых сталях увеличивает прокаливаемость, снижает порог хладоломкости до –20-120oС, увеличивает статическую, динамическую и усталостную прочность стали, устраняет склонность к внутреннему окислению.

Изображение слайда
1/1
74

Слайд 74: Продолжение Назначение легирующих элементов

Ванадий (0.1…0.3) % в хромистых сталях измельчает зерно и повышает прочность Никель в хромистых сталях, повышает прочность и прокаливаемость, понижает порог хладоломкости, но повышает склонность к отпускной хрупкости (молибден компенсирует этот недостаток ). У хромоникелевых сталей, наилучший комплекс свойств. Однако никель дефицитен, и применение таких сталей ограничено. Никель можно заменить медью.. При легировании хромомарганцевых сталей кремнием получают, стали – хромансиль (20ХГС, 30ХГСА), которые хорошо свариваются, штампуются и обрабатываются резанием. .Кремний повышает ударную вязкость и температурный запас вязкости. Добавка свинца, кальция – улучшает обрабатываемость резанием. Термическая обработка улучшает комплекс механических свойств

Изображение слайда
1/1
75

Слайд 75: Классификация и маркировка сталей

Классификация сталей По химическому: составу: углеродистые и легированные. По содержанию углерода: низкоуглеродистые, с содержанием углерода до 0,25 %; среднеуглеродистые, с содержанием углерода 0,3…0,6 %; высокоуглеродистые, с содержанием углерода выше 0,7 % По равновесной структуре: доэвтектоидные, эвтектоидные, заэвтектоидные. По качеству, содержания вредных примесей: серы и фосфора: – углеродистые стали обыкновенного качества: качественные стали; высококачественные стали. По способу выплавки: в мартеновских печах; в кислородных конверторах; в электрических печах: электродуговых, индукционных и др. По назначению: конструкционные – применяются для изготовления деталей машин и механизмов; инструментальные – применяются для изготовления различных инструментов; специальные – стали с особыми свойствами: электротехнические, с особыми магнитными свойствами и др.

Изображение слайда
1/1
76

Слайд 76: продолжение Маркировка сталей

Качественные углеродистые стали Конструкционные качественные углеродистые стали Маркируются двухзначным числом, указывающим среднее содержание углерода в сотых долях процента. Сталь 08 кп, сталь 10 пс, сталь 45. Содержание углерода, соответственно, 0,08 %, 0,10 %, 0.45 %. Инструментальные качественные углеродистые стали ( У ) и число, указывающее содержание углерода в десятых долях процента. Сталь У8, сталь У13. (0,8 % и 1,3 %) Инструментальные высококачественные углеродистые стали. Маркируются аналогично качественным инструментальным углеродистым сталям, только в конце марки ставят букву А, для обозначения высокого качества стали. Сталь У10А. Обозначения легирующих элементов : Х – хром, Н – никель, М – молибден, В – вольфрам, К – кобальт, Т – титан, А – азот ( указывается в середине марки), Г – марганец, Д – медь, Ф – ванадий, С – кремний, П – фосфор, Р – бор, Б – ниобий, Ц – цирконий, Ю – алюминий. Сталь 15Х25Н19ВС2

Изображение слайда
1/1
77

Слайд 77: Лекция 5  Виды термической обработки металлов. Основы теории термической обработки стали

Виды термической обработки металлов Термическая обработка - основной способ, изменения структуры и свойств сплавов. Основы термической обработки разработал Чернов Д.К. Термическая включает операции нагрева, выдержки и охлаждения, выполняемых в определенной последовательности при определенных режимах. Цель - изменения внутреннего строения сплава и получения нужных свойств (представляется в виде графика в осях температура – время, см. рис. 7..1 ). Различают следующие виды ТО: 1. Отжиг 1 рода и II рода. 2..Закалка.. 3. Отпуск Отжиг 1 рода – возможен для любых металлов и сплавов. Включает нагрев, выдержку, при определенной температуре и медленное охлаждение Без фазовых превращений Разновидности отжига 1 рода : диффузионный; рекристаллизационный ; отжиг для снятия напряжения после ковки, сварки, литья

Изображение слайда
1/1
78

Слайд 78: Виды ТО

Отжиг II рода – отжиг металлов и сплавов, испытывающих фазовые превращения в твердом состоянии при нагреве и охлаждении. Проводится для сплавов, в которых имеются полиморфные или эвтектоидные превращения, а также переменная растворимость компонентов в твердом состоянии. Проводят отжиг второго рода с целью получения более равновесной структуры и подготовки ее к дальнейшей обработке. Рис.7.1

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
79

Слайд 79: Отжиг 2 –го рода, закалка

В результате отжига измельчается зерно, повышаются пластичность и вязкость, снижаются прочность и твердость, улучшается обрабатываемость резанием. Характеризуется нагревом до температур выше критических и очень медленным охлаждением, как правило, вместе с печью (рис. 7 (1, 1а)). Закалка – проводится для сплавов, испытывающих фазовые превращения в твердом состоянии при нагреве и охлаждении, с целью повышение твердости и прочности путем образования неравновесных структур (сорбит, троостит, мартенсит). Характеризуется нагревом до температур выше критических и высокими скоростями охлаждения . Отпуск – проводится с целью снятия внутренних напряжений, снижения твердости и увеличения пластичности и вязкости закаленных сталей. Характеризуется нагревом до температуры ниже критической А (рис. 12.1 (3)). Скорость охлаждения роли не играет. Происходят превращения, уменьшающие степень неравновесности структуры закаленной стали. Термическую обработку подразделяют на предварительную и окончательную. Предварительная – для подготовки структуры и свойств материала для последующих технологических операций (для обработки давлением, улучшения обрабатываемости резанием). Окончательная – формирует свойство готового изделия.

Изображение слайда
1/1
80

Слайд 80: Превращения, протекающие в структуре стали при нагреве и охлаждении

Любая разновидность термической обработки состоит из комбинации четырех основных превращений, в основе которых лежат стремления системы к минимуму свободной энергии 1. Превращение перлита в аустенит, происходит при нагреве выше критической температуры А1, минимальной свободной энергией обладает аустенит. 2. Превращение аустенита в перлит, происходит при охлаждении ниже А1, минимальной свободной энергией обладает перлит: 3. Превращение аустенита в мартенсит, происходит при быстром охлаждении ниже температуры нестабильного равновесия 4. Превращение мартенсита в перлит ; – происходит при любых температурах, т.к. свободная энергия мартенсита больше, чем свободная энергия перлита. При разработке технологии необходимо установить: - режим нагрева деталей (температуру и время нагрева); - характер среды, где осуществляется нагрев и ее влияние на материал стали; - условия охлаждения. Режимы термической обработки назначают в соответствии с диаграммами состояния и диаграммой изотермического распада аустенита. Нагрев может осуществляться в нагревательных печах, топливных или электрических, в соляных ваннах или в ваннах с расплавленным металлом, пропусканием через изделие электрического тока или в результате индукционного нагрева.

Изображение слайда
1/1
81

Слайд 81: Электромагнетизм Магнитные свойства вещества

1. Магнитные моменты электронов и атомов. 2. Атом в магнитном поле. 3. Магнитное поле в веществе. 4. Диамагнетики и парамагнетики в магнитном поле. 5. Ферромагнетики.

Изображение слайда
1/1
82

Слайд 82: 1. Магнитные моменты электронов и атомов

Различные среды при рассмотрении их магнитных свойств называют магнетиками. Все вещества в той или иной мере взаимодействуют с магнитным полем. У некоторых материалов магнитные свойства сохраняются и в отсутствие внешнего магнитного поля. Намагничивание материалов происходит за счет токов, циркулирующих внутри атомов – вращения электронов и движения их в атоме. « амперовские токи». В отсутствие внешнего магнитного поля магнитные моменты атомов вещества ориентированы обычно беспорядочно, так что создаваемые ими магнитные поля компенсируют друг друга.

Изображение слайда
1/1
83

Слайд 83: Продолжение лекции

При наложении внешнего магнитного поля атомы стремятся сориентироваться своими магнитными моментами по направлению внешнего магнитного поля, и тогда компенсация магнитных моментов нарушается, тело приобретает магнитные свойства – намагничивается Все тела при внесении их во внешнее магнитное поле намагничиваются в той или иной степени, т.е. создают собственное магнитное поле, которое накладывается на внешнее магнитное поле. Магнитные свойства вещества определяются магнитными свойствами электронов и атомов. Магнетики состоят из атомов, которые в свою очередь состоят из положительных ядер и, условно говоря, вращающихся вокруг них электронов.

Изображение слайда
1/1
84

Слайд 84: Продолжение лекции

где е – заряд электрона, ν – частота его вращения по орбите. Электрон, движущийся по орбите в атоме эквивалентен замкнутому контуру с орбитальным током

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
85

Слайд 85: Общие положения

По характеру взаимодействия с магнитным полем все материалы принято делить на слабо взаимодействующие и сильно взаимодействующие материалы. Мерой взаимодействия материалов с магнитным полем является магнитная индукция ( В ), то есть средняя напряженность магнитного поля внутри материала при нахождении во внешнем магнитном поле напряженностью Н. Магнитная индукция является суперпозицией напряженности внешнего магнитного поля и намагниченности: В = Н + 4p М где М - намагниченность материала, то есть отношение векторной суммы элементарных магнитных моментов к объему материала.

Изображение слайда
1/1
86

Слайд 86: Продолжение лекции

Магнетики можно разделить на три основные группы: диамагнетики, парамагнетики и ферромагнетики. Если магнитное поле слабо усиливается в веществе, то такое вещество называется парамагнетиком ( Се 3+, Р r 3+, Ti 3+, V 3+, Fe 2+, Mg 2+, Li, Na) если ослабевает, то это диамагнетик ( Bi, Cu, Ag, Au и др.). Вещества, обладающие сильными магнитными свойствами называются ферромагнетиками. ( Fe, Co, Ni и пр.). постоянные магниты.

Изображение слайда
1/1
87

Слайд 87: Диамагнетики (Продолжение лекции)

Вектор намагниченности диамагнетика равен Для всех диамагнетиков Вектор магнитной индукции собственного магнитного поля, создаваемого диамагнетиком при его намагничивании во внешнем поле направлен в сторону, противоположную (В отличии от диэлектрика в электрическом поле ). У диамагнетиков –магнитная восприимчивость среды.

Изображение слайда
1/1
88

Слайд 88: М агнитная восприимчивость диамагнетиков (Продолжение лекции)

Вещество i мол  10 -6 He Cu Zn Ag Au Bi CO 2  2,02  5,41  11,40  21,50  29,59  284,0  21

Изображение слайда
1/1
89

Слайд 89: Парамагнетики (Продолжение лекции)

Парамагнетизм (от греч. para – возле)  свойство веществ во внешнем магнитном поле намагничиваться в направлении этого поля поэтому внутри парамагнетика к действию внешнего поля прибавляется действие наведенного внутреннего поля. Парамагнетиками называются вещества, атомы которых имеют в отсутствии внешнего магнитного поля, отличный от нуля магнитный момент. Эти вещества намагничиваются в направлении вектора К парамагнетикам относятся многие щелочные металлы, кислород О 2, оксид азота NO, хлорное железо FeCI 2 Се 3+, Р r 3+, Ti 3+, V 3+, Fe 2+, Mg 2+, Li, Na и др.

Изображение слайда
1/1
90

Слайд 90: Магнитная восприимчивость парамагнетиков в расчете на один моль (атом)

Вещество i мол  10 -6 Вещество i мол  10 -6 Mg Na Rb Ba K Li Ca W 13,25 15,1 18,2 20,4 21,25 24,6 44,0 55,0 Sr Ti U Pu FeS EuCl 3 CoCl 3 91,2 161,0 414,0 627,0 1074,0 2650,0 121660,0

Изображение слайда
1/1
91

Слайд 91: 5. Ферромагнетики

К ферромагнетикам ( ferrum – железо) относятся вещества, магнитная восприимчивость которых положительна и очень велика. Намагниченность и магнитная индукция ферромагнетиков растут с увеличением напряженности магнитного поля нелинейно, и в полях ~ 8  10 3 А/м намагниченность ферромагнетиков достигает предельного значения, а вектор магнитной индукции растет линейно с : Наличие у ферромагнетиков самопроизвольного магнитного момента в отсутствие внешнего магнитного поля означает, что электронные спины и магнитные моменты атомных носителей магнетизма ориентированы в веществе упорядоченным образом.

Изображение слайда
1/1
92

Слайд 92: Ферромагнетики (продолжение)

Ферромагнетики это вещества, обладающие самопроизвольной намагниченностью, которая сильно изменяется под влиянием внешних воздействий – магнитного поля, деформации, температуры. У ферромагнетиков магнитная восприимчивость положительна и очень велика = 10 4  10 5. В ферромагнетиках происходит резкое усиление внешних магнитных полей. Для ферромагнетиков сложным образом зависит от величины магнитного поля. Типичными ферромагнетиками являются Fe, Co, Ni, Gd,, D y, Ho, Er, Tm, а также соединения ферромагнитных материалов с неферромагнитными : Fe 3 Al, Ni 3 Mn, ZnCMn 3 Ферромагнетики, в отличие от слабо магнитных диа - и парамагнетиков, являются сильно магнитными веществами : внутреннее магнитное поле в них может в сотни раз превосходить внешнее поле.

Изображение слайда
1/1
93

Слайд 93: Природа ферромагнетизма

У атома имеются магнитные моменты ядер, орбитальные магнитные моменты электронов и спиновые магнитные моменты электронов. Магнитные моменты ядер атомов ничтожно малы по сравнению с магнитными моментами электронов, поэтому их влиянием на магнитные свойства материалов можно пренебречь. Орбитальные магнитные моменты электронов также заметно меньше спиновых магнитных моментов. Поэтому магнитные свойства материалов в основном определяются спиновыми магнитными моментами электронов.

Изображение слайда
1/1
94

Слайд 94: Природа ферромагнетизма. (продолжение лекции)

Согласно правилу Хунда заполнение электронных орбиталей производится таким образом, чтобы магнитный и механический моменты электронов были максимальны. У переходных металлов внутренние электронные орбитали (3d или 5f) заполнены не полностью. У атомов таких элементом имеется значительный магнитный момент. В том случае, когда внутренние орбитали атомов заполнены, не полностью происходит обмен электронами незаполненных орбиталей соседних атомов. При этом энергия атомов понижается на величину обменной энергии ( U обм ).

Изображение слайда
1/1
95

Слайд 95: Природа ферромагнетизма. (продолжение лекции)

Величина обменной энергии зависит от квантовомеханической функции - обменного интеграла (А) и взаимной ориентации суммарных спиновых моментов соседних атомов: U обм = -А ( s 1 s 2 ) Обменное взаимодействие может привести к взаимной ориентации магнитных моментов соседних атомов. В зависимости от ориентации магнитных моментов соседних атомов все вещества делят на ферромагнетики, антиферромагнетики и парамагнетики. Обменный интеграл зависит от расстояния между соседними атомами (а) и от радиуса незаполненных орбиталей ( r ) или в обобщенном виде от отношения (а/ r ). Зависимость обменного интеграла от отношения а/ r показана на рисунке 46.

Изображение слайда
1/1
96

Слайд 96: Зависимость обменного интеграла от расстояния между атомами ( продолжение лекции )

Зависимость обменного интеграла (А) от расстояния между атомами, отнесенного к радиусу незаполненной электронной оболочки ( a / r ). При отношении расстояния между атомами к радиусу незаполненных оболочек большем 3 обменный интеграл положителен. Вычитание обменной энергии из общей энергии системы обусловлено параллельной ориентацией спиновых магнитных моментов соседних атомов. Такие вещества ферромагнетики . При отношении а/ r меньшем 3 обменный интеграл отрицателен - магнитные моменты соседних атомов антипараллельны - вещества антиферромагнетики При равенстве отношения а/ r 3 обменная энергия нулевая и взаимная ориентация магнитных моментов произвольна – вещества парамагнетики.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
97

Слайд 97: Доменная структура ферромагнетиков

Магнитные моменты соседних атомов ферромагнетиков ориентированны параллельно, однако в кристалле достаточно большой величины все магнитные моменты не могут быть ориентированны параллельно. В противном случае вокруг кристалла появится магнитное поле и энергия системы возрастет. Для снижения энергии системы кристалл разбивается на домены - области спонтанной намагниченности, причем разбиение производится таким образом, чтобы внешнее магнитное поле отсутствовало Таким образом, на границе доменов происходит постепенный поворот магнитных моментов атомов из одного положения в другое.

Изображение слайда
1/1
98

Слайд 98: Свойства ферромагнетиков продолжение

Элементарными носителями магнетизма в ферромагнетиках являются спиновые магнитные моменты электронов. Самопроизвольно намагничиваются макроскопические области монокристаллов ферромагнитных материалов - домены, например никеля или железа, размером 10 –3  10 –5 м. Векторы намагниченности доменов в отсутствие внешнего магнитного поля ориентированы таким образом, что полный магнитный момент ферромагнитного материала равен нулю.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
99

Слайд 99: Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков

Ферромагнетики ( Fe, Co, Ni и др.) и парамагнетики ( U, Pu, FeS ) втягиваются в область более сильного поля, диамагнетики ( Bi и др.)– выталкиваются из области сильного поля. 1) Нелинейная зависимость намагниченности от напряженности магнитного поля Н (рис.). Как видно из (рис.1), при Н > H S наблюдается магнитное насыщение. Рис. 1.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
100

Слайд 100: Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков

2) При Н < H S зависимость магнитной индукции В от Н - нелинейная, а при Н > H S – линейна (рис. 2). (рис. 2).

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
101

Слайд 101: Процесс намагничивания

Процесс намагничивания в переменном поле сводится: В более слабых полях приводит к увеличению тех доменов, угол магнитных моментов которых составляет минимальное значение с направлением магнитного поля (процесс смещения границ доменов). В более сильных полях - к повороту магнитных моментов в направлении внешнего поля в направлении внешнего поля (процесс ориентации). В сильном поле увеличение магнитной индукции не происходит, т.к. все моменты уже ориентированы по полю. Величина В r ( J s) соответствует значению Н при котором наблюдается полная ориентация моментов носит название индукции насыщения. Дальнейший небольшой рост индукции происходит за счет парамагнетизма. Если затем уменьшать Н, то при Н=0, В 0, т.е. в образце остается преимущественно ориентация части магнитных моментов. Явление отставания кривой намагниченности при многократном перемагничивании называется петлей гистерезиса.

Изображение слайда
1/1
102

Слайд 102: Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков

3) Зависимость относительной магнитной проницаемости μ от Н имеет сложный характер ( рис. 3), причем максимальные значения μ очень велики (10 3 ÷ 10 6 ). ( рис. 3)

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
103

Слайд 103: Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков. ( продолжение )

Впервые систематичес-кие исследования μ от Н были проведены в 1872 г. А. Г. Столетовым (1839–1896) – выдающимся русским физиком. На рис. 4 изображена зависимость магнитной проницаемости ферромагнетиков от напряженности магнитного поля – кривая Столетова. рис. 4

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
104

Слайд 104: Свойства ферромагнетиков

5) Существование магнитного гистерезиса. На (рис. 5) показана петля гистерезиса – график зависимости намагниченности вещества от напряженности магнитного поля Н. J S –намагниченность насыщения J R - остаточная намагниченность Н с - коэрцитивная сила. Рис.5

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
105

Слайд 105: Свойства ферромагнетиков продолжение

Намагниченность J S при Н = Н S называется намагниченность насыщения. Намагниченность J R при Н = 0 называется остаточной намагниченностью (что служит для создания постоянных магнитов) Напряженность Н с магнитного поля, полностью размагниченного ферромагнетика, называется коэрцитивной силой. Она характеризует способность ферромагнетика сохранять намагниченное состояние. Большой коэрцитивной силой (широкой петлей гистерезиса) обладают магнитотвердые материалы, используемые для изготовления постоянных магнитов Малую коэрцитивную силу имеют магнитомягкие материалы ( используются для изготовления трансформаторов

Изображение слайда
1/1
106

Слайд 106: Свойства магнитных материалов и их параметры

При перемагничивании возникают потери: на гистерезис (в постоянных полях) на вихревые точки (в переменных полях) на последействие Кривые гистерезиса могут быть различны для различных материалов.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
107

Слайд 107: Магнитная анизотропия

Магнитная анизотропия – разница в свойствах вдоль разных осей различная степень намагниченности Для Fe наиболее сильное намагничивание -вдоль ребра куба, через об ъем В тех случаях, когда анизотропия в поликристаллических ферромагнетиках выражена наиболее ярко, говорят, что он обладает магнитной текстурой ( текстурой доменов). Явление анизотропии используется для создания определенном направлении повышенных магнитных характеристик .

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
108

Слайд 108: Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков. ( продолжение )

4) У каждого ферромагнетика имеется такая температура называемая точкой Кюри (Т К ), выше которой это вещество теряет свои особые магнитные свойства. Наличие температуры Кюри связано с разрушением при T > T К упорядоченного состояния в магнитной подсистеме кристалла – параллельной ориентации магнитных моментов.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
109

Слайд 109: Основные отличия магнитных свойств ферромагнетиков. ( продолжение )

Для никеля температура Кюри равна 360  С. Если подвесить образец никеля вблизи пламени горелки так, чтобы он находился в поле сильного постоянного магнита, то не нагретый образец может располагаться горизонтально, сильно притягиваясь к магниту. По мере нагрева образца и достижения температуры T > T К ферромагнитные свойства у никеля исчезают и образец никеля падает. Остыв до температуры ниже точки Кюри, образец вновь притянется к магниту. Нагревшись, вновь падает и т. д. Эти периодические колебания будут продолжаться все время, пока горит свеча или горелка.

Изображение слайда
1/1
110

Слайд 110: Температура Кюри T С ферромагнетиков

Материал Fe Co Ni Gd Dy Ho Tm Er Темпера-тура Кюри, K 1043 1403 631 289 87 20 25 19,6

Изображение слайда
1/1
111

Слайд 111: Магнитострикция

Магнитострикция – явление изменения размеров монокристаллов при намагничивании. Явление магнитострикции зависит от напряженности поля и для разных материалов может иметь различные знаки. При этом возникают внутренние напряжения. Сплав Fe – Ni используется для создания высокой, а магнитострикционный момент равен нулю.

Изображение слайда
Изображение для работы со слайдом
1/2
112

Слайд 112: Влияние на магнитные материалы структуры и ее дефекты

Магнитные свойства зависят от величины зерна. У мелкозернистой структуры магнитные свойства ниже, т.к. меньше магнитная поверхность на единицу объема зерен. Для получения крупнозернистой структуры проводят рекристаллизацию металла и добавляют некоторые присадки. Искажение решетки связано с существованием некоторых примесей. Введение в Fe углерода, вольфрама, хрома, кобальта увеличивает коэрцитивную силу. Отрицательное влияние оказывает растворенный в железе азот, кислород и водород. Искажения возникают также при термической обработке и внутренних напряжений. Механическая обработка (вальцовка, штамповка, протяжка) оказывает влияние на магнитные свойства. При удлинении образца технически чистого железа на 3%, его магнитная проницаемость составляет всего 25% от первоначального, а коэрцитивная сила возрастает в 2 раза. Для устранения напряжений металл отжигают.

Изображение слайда
1/1
113

Слайд 113: Магнитомягкие материалы

Для НЧ ММ обладают низкой коэрцитивной силой, малыми потерями на гистерезис, высокой магнитной проницаемостью. Используются они в тех случаях, когда необходимо при наименьшей затрате энергии достигнуть наибольшей индукции. Изготавливают из сердечников трансформаторов, электромагнитов, измерительных приборов. Среди материалов можно встретить: низкоуглеродистую электротехническую сталь альсифер пермаллой пермендюр перминвар и др. 1 Технически чистое железо – содержит небольшие примеси углерода (<0,1%), серы, марганца, кремния и др., ухудшающие свойства. μ =4000; Н с =8 А/м; В 25 =1,65 Тл.

Изображение слайда
1/1
114

Последний слайд презентации: Лекции по курсу Конструкционные и биоматериалы Составитель доцент каф. ТиМ,: Магнитомягкие материалы

Введение примесей: повышает удельное сопротивление ( =6*10 -5 Ом*см), что снижает потери на вихревые токи способствует выделению углерода в виде графита, что увеличивает , уменьшает Н с и снижает потери на гистерезис. Снижается магнитострикция и анизотропия, строение приобретает крупнозернистую структуру. С ростом содержания кремния снижается индукция В 5, повышается хрупкость и твердость.

Изображение слайда
1/1
Реклама. Продолжение ниже