Презентация на тему: Действие взрыва в различных средах

Действие взрыва в различных средах
Механическое действие взрыва
Элементы гидродинамической теории детонации
Детонация Жуге
2. Взаимодействия ДВ с преградами
Взаимодействия ДВ с преградами ( продолжение)
Метание тел взрывом
Ударные волны взрыва
C ильный (точечный) взрыв в однородной атмосфере
Разрушающее действие взрыва
Разрушающее действие взрыва (продолжение)
Взаимодействие УВ с препятствиями
Обтекание ударной волной препятствий ограниченного размера
Действие заряда выброса
Баланс энергии при взрыве ВВ
Газовоздушные взрывы
Характеристики газовоздушных взрывчатых смесей стехиометрического состава
Взрывчатые характеристики газовоздушных смесей
Характеристики УВ при взрывах газовоздушных смесей
Взаимодействия УВ газовых взрывов с препятствиями
Разрушения, производимые газовыми взрывами
Аэрозольные взрывы
Аэрозольные взрывы (продолжение)
Сравнительная пожароопасность микро- и наноаэрозолей
Экспериментальная установка «Универсал» и ее технические характеристики
Параметры горения аэрозолей уротропина в бомбе постоянного объема
Показатели пожароопасности аэрозолей
Применение в военном деле
Скорость детонации пылевоздушных смесей
Меры безопасности при работе в зоне повышенной опасности по пыли
Заключение
1/31
Средняя оценка: 4.1/5 (всего оценок: 55)
Код скопирован в буфер обмена
Скачать (5612 Кб)
1

Первый слайд презентации: Действие взрыва в различных средах

Изображение слайда
2

Слайд 2: Механическое действие взрыва

1. Детонация ВВ При воздействии начального импульса конденсированные ВВ способны к быстрой (взрывной) реакции, фронт которой распространяется со скоростью до 10 км/с. С точки зрения их действия ВВ характеризуются рядом параметров – плотностью  o, скоростью детонации D, теплотой взрыва Q, критическим d кр и предельным d пр диаметрами детонации, показателем политропы продуктов взрыва k и др. параметрами D=D * +M(  0 - * ), м/с D=A+B  0 Для ВВ с КБ <0 D=a 1 +a 2 Q

Изображение слайда
3

Слайд 3: Элементы гидродинамической теории детонации

Законы сохранения на фронте ДВ массы  0 D=  v= j (1) V=1/  V 0 =1/  0 D=jV 0 v=jV импульса p 0 +  0 D 2 = p+  v 2 (2) энергии w 0 +Q+ D 2 /2=w+ v 2 /2 (3) e 0 +p 0 /  0 +Q+D 2 /2=e+ p/  +v 2 /2 j 2 =(p-p 0 )/(V 0 -V) D-v=u=[(p-p 0 )(V 0 -V)] 1/2 p=p 0 +j 2 (V 0 -V) прямая Михельсона  w = w-w 0 =Q+(j 2 /2)(V 0 2 -V 2 )=Q+(p-p 0 )(V 0 +V)/2 w= e+ p/   e=e-e 0 =Q+(p+p 0 )(V 0 -V)/2 адиабата ПВ Политропный газ : pV k =const, e=pV/(k-1), c 2 =kpV Адиабата ПВ p/p 0 =[-V/V 0 +2kQ/c 0 2 ]/(V/V 0 -1) =(k+1)/(k-1) асимптот a : V=V 0 /  Адиабата Гюгонио : p/p 0 =[-V/V 0 ]/(V/V 0 -1) Структура ДВ:

Изображение слайда
4

Слайд 4: Детонация Жуге

Условие Чепмена-Жуге : tg  =(p-p 0 )/(V-V 0 )=(dp/dV) H = - k p/V = -j 2 C ильные волны p>>p 0 : D=(2(k 2 -1)Q) 1/2 P=  0 D 2 /(k+1) V=V 0 k/(k+1)  =  0 (k+1)/k u=D-v=D/(k+1) c=v=Dk/(k+1) C V T=u 2 /k(k+1) D=u+c Кубическое уравнение состояния P=A  3 =A 1 c 3 (k=3):  =4  0 /3, P=  0 D 2 /4, u=D/4, c=3D/4 Изэнтропический разлет продуктов детонации в пустоту Особое решение уравнений г/динамики x=(u +c)t+f(v) u= c + const Детонация начинается при t =0 в точке х=0, след. f(v)=0 Из усл. на фронте силь. ДВ находим c о nst= D/4-3D/4= -D/2, след. u=x/2t-D/4 c=x/2t+D/4 Макс. скорость разлета ПД в голове ВР (с=0 и x= - Dt /2) u m = -D/2

Изображение слайда
5

Слайд 5: 2. Взаимодействия ДВ с преградами

1. Ударная адиабата конденсированных сред U=C+bu P=  Uu=  u(C+bu ) 2. Жесткая преграда  C>  0 D. В ПВ и преграде возникают УВ u=u-u x =[(P x -P)(V-V x )] 1/2 V x / V=[(k+1)P+(k-1)P x ]/[(k-1)P+(k+1)P x ] z=P x /P u x /u=1-[2k(z-1) 2 /(k-1+(k+1)z)] 1/2 z=  u x (C+bu x ) /P Отсюда находим u x и затем Р х Абсолютно жесткая преграда u x =0 z=1+((k+1)/4k)[1+(1+(4k/(k+1)) 2 ] 1/2 =2.39 при k=3 3. Мягкая преграда  C<  0 D. В преграде возникает УВ, в ПВ – волна разрежения u=u x -u = Px  Р dP/c=u[(2k/(k-1))(1-z (k-1)/2k ] z=  u x (C+bu x ) /P Отсюда находим u x и затем Р х Истечение ПД в вакуум (воздух) Р х =0 u x =(3k-1)D/(k 2 -1)=D при k=3 =4.9D при k=1.25. Обычно u x 2D

Изображение слайда
6

Слайд 6: Взаимодействия ДВ с преградами ( продолжение)

4. Скольжение ДВ вдоль преграды  u x (C+bu x )= P[1-((k-1)/2k)u x /u] 2k/(k-1) Отсюда находим u x и далее Р х 5. Импульс взрыва на жесткой стенке Y= to   pdt = (P j b 3 /c j 3 ) to   t -3 dt =8 0 bD/27=8MD/27  =u-c=(x-b)/t x=0 u=0 c=b/t=D p=P j (b/t c j ) 3 Давление в отраженной УВ (t=b/D, c j =3D/4) p=(64/27)P j =2.37P j

Изображение слайда
7

Слайд 7: Метание тел взрывом

На торце заряда ВВ (x=b) находится тонкая (несжимаемая) пластина массой m (на единицу площади). При взаимодействии ДВ с пластиной последняя получает импульс и приходит в движение со скоростью u(x,t), описываемой уравнением mdu/dt=p, p=ac 3 (k=3)  =u+c=x/t  c=x/t –u mdu/dt=a(x/t –u) 3 md2x/dt2=a(x/t –dx/dt) Предельная скорость пластины (g=M/m) u/D=(27/16g)[1+16g/27 –(1+32g/27) 1/2 ] g0 ( тяжелая пластина, мало ВВ) u/D0 g ( легкая пластина, много ВВ) u/D1 ( как при разлете ПВ в пустоту) Доля энергии ВВ, получаемая пластиной, или КПД заряда ВВ Калорийность ВВ есть E=MD 2 /2(k 2 -1)=MD 2 /16 (k=3); энергия пластины e=mu 2 /2 КПД заряда s=e/E=(8/g)(u/D) 2 =(729/32g 3 )[1+16g/27-(1+32g/27) 1/2 ] 2 Функция s(g) имеет максимум, равный s m =(16/27) 2  0.35 при g =81/32  2.53 (пластина тяжелее ВВ). При этом u/D =1/3.

Изображение слайда
8

Слайд 8: Ударные волны взрыва

УВ – область сжатия с резким скачком параметров (давления, плотности, температуры и пр.) на переднем фронте, распространяющаяся со сверхзвуковой скоростью Законы сохранения массы, импульса и энергии совместно с уравнением состояния позволяют определить зависимость параметров УВ от заданного одного из них, в отличие от детонации, где все параметры ДВ определяются однозначно через свойства ВВ Наиболее важный параметр УВ – избыточное давление на фронте р =р 1 - р 0 D=[(k+1) р /2 0 +c 0 2 ] 1/2 u= р / 0 D  1 /  0 =[(k+1) ( р +p 0 )+(k-1)p 0 ]/[(k-1)( р +p 0 )+(k+1)p 0 ] T 1 /T 0 =( р +p 0 ) 0 /p 0  1 c 1 =[k( р +p 0 )/ 1 Сильная УВ P 1 = 2 0 D 2 /(k+1) u=2D/(k+1)  1 / 0 =(k+1)/(k-1) р =  0 uD

Изображение слайда
9

Слайд 9: C ильный (точечный) взрыв в однородной атмосфере

В небольшом объеме газа радиусом r 0 и плотности  0 в течение короткого промежутка времени ( «мгновенно») выделяется большая энергия Е. От места энерговыделения по газу распространяется УВ. Рассмотрим стадию процесса, когда УВ уходит на расстояния R>>r 0, но при этом давление на фронте УВ р 1 >>p 0, т.е. волна еще остается достаточно сильной. Единственная безразмерная комбинация, содержащая длину, время, энергию и плотность, есть j= r( 0 /Et 2 ) 1/5. Фронту УВ соответствует определенное значение независимой переменной j 0. Поэтому закон движения фронта волны R(t) описывается формулой R= j 0 (Et 2 / 0 ) 1/5. C корость распространения УВ равна D=dR/dt=2R/5t=(2j 0 /5)(E/ 0 t 3 ) 1/5 =(2/5)j 0 5/2 (E/ 0 ) 1/2 R -3/2. Используя формулы для параметров на фронте сильной УВ, найдем закон уменьшения давления с течением времени p 1 =(8 0 j 0 2 /(25(k+1))(E/ 0 t 3 ) 2/5 = (8 0 j 0 5 /(25(k+1))(E/ 0 R 3 ) или p 1 E/R 3. Выделенная красным цветом формула демонстрирует закон подобия для перехода от одних энергий взрыва к другим. Давление на фронте имеет заданную величину на расстояниях, пропорциональных Е 1/3. Закон подобия при взрыве Наиболее просто закон подобия формулируется для взрыва зарядов сферической формы. Поскольку энергия взрыва Е= MQ, то заряд данного ВВ массой М 1 создает давление р на расстоянии R 1, а заряд массой М 2 созда e т то же давление на расстоянии R 2 ; при этом R 1 /R 2 =( M 1 /M 2 ) 1/3, т.е. RM 1/3. Поэтому удобно ввести т.н. приведенный радиус по формуле R 0 =R/M 1/3. Обычно R измеряется в м, а М – в кг. Тогда согласно закону подобия р= f(R 0 ). Вид функции f определяется из опыта. Замечания: При взрывах зарядов из различных ВВ следует учитывать их калорийность и в R 0 подставлять энергетические эквиваленты зарядов М экв =М Q/Q тнт, где М – масса взятого заряда, Q – его калорийность, Q тнт – теплота взрыва ТНТ, принятая в качестве эквивалента (тротиловый эквивалент). Округленно Q тнт =1000 ккал/кг = 4.2 МДж/кг. 2) Тротиловый эквивалент позволяет сравнивать между собой взрывы различной природы – электрические, атомные, вулканические и пр. Для этого достаточно знать выделившуюся в каждом случае энергию и подставлять в R 0 массу заряда ТНТ, эквивалентную по энергии данному взрыву.

Изображение слайда
10

Слайд 10: Разрушающее действие взрыва

Для оценки разрушающего действия взрыва (РДВ) необходимо знать характер УВ-нагрузки и свойства сооружения, на которое действует нагрузка. Если t + - время действия фазы сжатия УВ и Т - период собственных колебаний элементов сооружения, то при t + >>T РДВ определяется величиной избыточного давления р=р 1 -р 0 (статическое действие УВ). При t + <<T РДВ определяется величиной удельного импульса фазы сжатия J + = 0  t+ pdt (импульсивное действие УВ). Если t + T, то для оценки РДВ необходимо знать всю кривую p(t). Обычно Т0.1 – 1 с. М.А. Садовский и сотр. экспериментально установили следующие соотношения: для взрыва в свободном воздушном пространстве р=0.84/ R 0 +2.7/ R 0 2 +7.0/ R 0 3 для взрыва на земной поверхности р=1.06/ R 0 +4.3/ R 0 2 +14/ R 0 3 ( при R 0 от 1 до 10-15) Для R 0 >0.5 величина J= AM 1/3 /R 0, для R 0 <0.25 J=BM/R 2 (кг с/м 2 ) Для фазы сжатия в УВ t + =M 1/6 R 1/2 (мс) Безопасные расстояния по действию УВ Безопасным считается то расстояние R без, на котором давление в УВ р не превышает некоторого значения р*, недостаточного для разрушения определенного объекта. Этому давлению р* соответствует определенное значение R*=R без /М 1/3 или R без = R*M 1/3 =K 1 M 1/3. Аналогично, если разрушения определяются величиной импульса УВ, то R без =К 2 М 2/3. Объединяя обе формулы, получим обобщенную формулу для определения безопасных расстояний R без =КМ 1/2.

Изображение слайда
11

Слайд 11: Разрушающее действие взрыва (продолжение)

р возд =0.84/ R 0 +2.7/ R 0 2 +7.0/ R 0 3 р поверх =1.06/ R 0 +4.3/ R 0 2 +14/ R 0 3 R без =КМ 1/2 В таблицах С=М и = R 0

Изображение слайда
12

Слайд 12: Взаимодействие УВ с препятствиями

При наличии препятствий на пути УВ характер ее действия меняется – давление и импульс, сообщаемые препятствию, увеличиваются по сравнению с давлением и импульсом свободно распространяющейся УВ. Коэффициент отражения УВ Х= p 2 /p 1 =2+ /( 1 +(1+ )p 0 / p 1 ) =(k+1)/(k-1) C ледствия : 1) идущая УВ слабая ( p 1  0) Х  2 2) идущая УВ сильная ( p 1  ) Х  2+  =(3 k-1)/(k-1)= 8 при k=1.4 9.7 1.3 13 1.2 Эквивалентный вид записи формулы для Х:  p 2 =2  p 1 + (k+1) 1 u 1 2 /2 Здесь 1-й член – статическое давление, 2-й – скоростной (ветровой) напор u 1 2 =(p 1 - p 0 )(V 0 -V 1 ) = (p 2 - p 1 )(V 1 -V 2 ) V 0 /V 1 =[(k+1)p 1 +(k-1)p 0 ]/[(k-1)p 1 +(k-1)p 0 ] V 1 /V 0 =[(k+1)p 2 +(k-1)p 1 ]/[(k-1)p 2 +(k-1)p 1 ]

Изображение слайда
13

Слайд 13: Обтекание ударной волной препятствий ограниченного размера

L /с <<t + ( УВ большой длительности) а) начало обтекания, давление на передней стороне препятствия равно р 2 ; б) момент обтекания, по его завершению при t*=L/c давление р обт = р 2 /2; в) погружение препятствия в УВ, результирующее давление равно р 1 +( k+1) 1 u 1 2 / 4 - р 1 = ( k+1) 1 u 1 2 / 4   1 u 1 2 / 2, т.е. скоростному напору. Отражение УВ под углом к свободной поверхности Скорость отраженной (О) УВ больше скорости падающей (И), т.к. она распространяется по сжатому и нагретому газу за И-волной. В пределе О-волна сливается с И-волной и образует головную (маховскую) УВ Нерегулярное (маховское)отражение возникает при угле падения УВ =/4+ (1/2)arcsin(1/k)=67.8° при k =1.4

Изображение слайда
14

Слайд 14: Действие заряда выброса

Пропорциональность массе заряда имеет место не только для объема расширения грунта (камуфлетный взрыв), но и для объема выброшенной породы - при создании воронки выброса. При расчетах таких зарядов предполагают, что воронка выброса представляет собой конус, в вершине которого находится взрываемый заряд. Пусть r – радиус воронки, w – ее глубина (линия наименьшего сопротивления, ЛНС). Отношение n=r/w называется показателем действия взрыва. Если n=1, имеем воронку нормального выброса, если n>1 – воронку усиленного выброса. Объем нормальной воронки v=( /3)r 2 ww 3. Необходимая масса заряда для создания такой воронки М= Kv=Kw 3. Поскольку работа ПВ связана с преодолением инерции грунта, величина К (масса заряда, необходимая для выброса единицы объема грунта) для разных грунтов закдючена в узких пределах (1 – 2). В среднем Поэтому для выброса 1м 3 грунта требуется приблизительно 1 кг ВВ. Заряды усиленного выброса рассчитывают по формуле Борескова М= Kw 3 (0.4+0.6n 3 ) или (при w>20 м) по формуле Покровского М=К w 7/2 (1+n 2 ) 2. По предложению Беляева эти формулы можно записать в объединенном виде М= K(0.95+0.05w)w 3 (0.4+0.6n 3 ). Т.о. при малых w имеем М  w 3, а при больших w масса М  w 4.

Изображение слайда
15

Слайд 15: Баланс энергии при взрыве ВВ

Согласно Беляеву полная работа взрыва разделяется на ряд потоков, представляющих собой отдельные формы работы взрыва. При измнении условий взрыва и свойств ВВ отдельные потоки могут увеличиваться и уменьшаться, исчезать полностью и возникать вновь. Формы общего (фугасного) действия взрыва, определяющие объем разрушений, пропорциональны тротиловому эквиваленту заряда v R 3 M экв, т.е. полной энергии взрыва М Q. Формы местного (бризантного) действия взрыва, определяющие масштаб разрушений среды на контакте с ВВ, пропорциональны объемной плотности энергии ПВ или их давлению  0 D 2. В некоторых случаях, когда интересна величина импульса взрыва, метательное свойство ВВ считают пропорциональным величине  0 D.

Изображение слайда
16

Слайд 16: Газовоздушные взрывы

При выбросах горючих газов или паров в атмосферу может произойти взрыв облака, образовавшегося при смешении их с воздухом. Опасность такого рода газовых взрывов, происходящих внутри помещений или на различной высоте от поверхности земли, заключается не только в возможности возникновения пожаров, но также и в том, что в результате быстрого расширения продуктов сгорания образуется ударная волна, распространяющаяся со сверхзвуковой скоростью. Разрушительное действие УВ газового взрыва определяется временем превращения исходной смеси в продукты сгорания, зависит. от режима распространения фронта пламени (спокойное горение, ускоряющееся горение, детонация), а также размерами облака взрывчатой смеси и ее удельной теплоты взрыва. Самым опасным режимом горения, при котором в окружающем пространстве образуется УВ наибольшей интенсивности, является детонация взрывчатой газовой смеси. Детонация легче всего возникает в смесях горючих газов или паров с воздухом, состав которых близок к стехиометрическому.

Изображение слайда
17

Слайд 17: Характеристики газовоздушных взрывчатых смесей стехиометрического состава

смесь воздуха с ацетиленом пропаном метаном Нач. плотность , кг/м3 1,21 1,25 1,17 Теплота сгорания Q, ккал/кг 815 668 660 Объем. плотн. энергии  Q, ккал/м3 986 835 772  - отношение ro/E^1/3 0,062 0.066 0,068 Энергия взрыва Е связана с величиной взрываемого объема V : Е=  QV Отношение нач. радиуса ro объемов смеси к Е ^1/3 представляет собой приведенный начальный радиус. Отсюда имеем связь R/E^1/3=  R/ro В указанных смесях сферическая детонация возникает при взрывах зарядов тротила массой от 1,5 г для ацетилено-воздушной смеси до 1 кг для метано-воздушной смеси

Изображение слайда
18

Слайд 18: Взрывчатые характеристики газовоздушных смесей

Смеси воздуха с С2Н2 С3Н8 СН4 Скорость детонации, км/с 1,87 1,73 1,54 Давление во фронте, МПа 2,05 1,90 1,60 Критический диаметр d, м 0,12 0,61 1,3 Отношение энергии ини- циатора к энергии взрыва газовой смеси, % 0,5-0,01 2-1 13-8 При размерах смеси меньше d сферическая детонация не возникает

Изображение слайда
19

Слайд 19: Характеристики УВ при взрывах газовоздушных смесей

Обозначения в соответствии с принципом энергетического подобия Ro=R/E^1/3 –приведенный радиус УВ Io=I/E^1/3 – приведенный импульс о= / E^1/3 – приведенное время действия фазы сжатия При взрыве в свободном объеме для Ro>0,3 ( p<0,5 атм) р =0,06 E^1/3 /R+0,014 E^2/3 /R^2+0,0025 E /R^3 (атм) ( Е в ккал, R в м) (вблизи источника взрыва p=0,052/ Ro^1/2 ) Io=0,095/ Ro при Ro>  о= 0,35/ Ro^1/2 при Ro> Длина УВ  при R>ro /ro=0,5+1,6 lg(R/ro) При расчетах параметров УВ наземного взрыва аэросмесей величину Е следует удвоить.

Изображение слайда
20

Слайд 20: Взаимодействия УВ газовых взрывов с препятствиями

При взаимодействии воздушной УВ с земной поверхностью наряду с регулярным (  < кр 40o) наблюдается нерегулярное отражение УВ, при котором давление в головной УВ становится больше, чем в падающей. В области  < кр  p отр =2  p+6  p^2/(  p+7) при ро=1 атм В области  > кр и 10Н >R>2H (Н – высота центра взрыва над землей)  p = 0,075 E^1/3 /(R-H)+0,022 E^2/3 /(R^2-H^2)+0,0057 E/(R^3-H^3) Скорость движения фронта УВ D=340(1+0,83  p)^1/2, м/с Массовая скорость воздуха U=235  p/ (1 +0,83  p)^1/2, м/с Динамический напор 2,5  p^2/ (  p+7,2), атм

Изображение слайда
21

Слайд 21: Разрушения, производимые газовыми взрывами

Полное разрушение обычного остекления зданий при  p>0,05 атм Средние повреждения деревянных домов  p =0,12 атм Средние повреждения промышл. зданий и кирпичных домов - 0,17 атм Повреждения линий связи и электросетей – 0,28 атм Сильные повреждения пром. зданий со стальным каркасом – 0,53 атм Сильные повреждения авто- и жел. дор. транспорта – 0,7 атм Сильные повреждения всех зданий – 1 атм Пороговая баротравма человека в условиях откр. местности > 0,1 атм

Изображение слайда
22

Слайд 22: Аэрозольные взрывы

Взрывы пыли (пылевоздушных смесей — аэрозолей ) представляют одну из основных опасностей химических производств и происходят в ограниченных пространствах (в помещениях зданий, внутри различного оборудования, в горных выработках шахт ). Возможны взрывы пыли в мукомольном производстве, на зерновых элеваторах (мучная пыль) при её взаимодействии с красителями, серой, сахаром с другими порошкообразными пищевыми продуктами, а также при производстве пластмасс, лекарственных препаратов, на установках дробления топлива (угольной пыли), в текстильном производстве. Взрыву больших объемов пылевоздушных смесей, как правило, предшествуют небольшие местные хлопки и локальные взрывы внутри шахт, оборудования и аппаратуры. При этом возникают слабые ударные волны, создающие турбулентные потоки и поднимающие в воздух большие массы пыли, накопившиеся на поверхности пола, стен и оборудования.

Изображение слайда
23

Слайд 23: Аэрозольные взрывы (продолжение)

При анализе опасности и последствий взрывов неограниченных или замкнутых объемов смесей горючего с окислителем различают дефлаграционный и детонационный режимы горения, причем большая часть взрывов протекает в режиме дефлаграции. (Под дефлаграцией понимают до- или сверхзвуковые режимы горения, при которых ведущей стадией оказывается не процесс самовоспламенения, а передача тепла за счет теплопроводности и конвективного теплообмена и осложненная турбулентным движением смеси. Гораздо более опасен во внешних проявлениях процесс взрывчатого превращения в режиме детонации, представляющего сверхзвуковую волну в форме самоподдерживающегося комплекса УВ+зона самовоспламенения и последующего горения. Появление детонации требует мощных источников инициирования, например, с помощью зарядов ВВ.

Изображение слайда
24

Слайд 24: Сравнительная пожароопасность микро- и наноаэрозолей

Широкое применение наноразмерных материалов в различных технических устройствах закономерно ставит вопрос об их безопасности в обращении, в том числе в виде аэрозолей, которые, как известно, весьма восприимчивы к тепловым импульсам. Однако до последнего времени оставалось неясным, насколько велика пожаро- и взрывоопасность наноразмерных аэрозолей по сравнению, например, с аэрозолями из микродисперсных материалов и можно ли вообще обеспечить требуемый уровень безопасности их производства и эксплуатации. По ряду причин известный интерес представляет сравнительная безопасность соответствующих аэрозолей на основе органических веществ – компонентов или исходных материалов для создания ВВ и ТРТ.

Изображение слайда
25

Слайд 25: Экспериментальная установка «Универсал» и ее технические характеристики

Внешний вид установки и бомбы для сжигания аэрозолей Показатели горения ликоподия Р m, МПа dP/dt, МПа/с НКПР,г/м3 Универсал 620 40 29 ГОСТ 12.1.044 620 85 - 34  8 Осциллограмма записи давления в бомбе

Изображение слайда
26

Слайд 26: Параметры горения аэрозолей уротропина в бомбе постоянного объема

Давление как ф-ия концентрации частиц микро(1 ) и нано (2) Скорость изменения давления (1,3) и динейная скорость горения (2,4) для микро (1,2) и нано (3,4) аэрозолей

Изображение слайда
27

Слайд 27: Показатели пожароопасности аэрозолей

По всем показателям пожароопасности наноразмерные аэрозоли заметно превосходят свои микроразмерные аналоги.

Изображение слайда
28

Слайд 28: Применение в военном деле

На основе эффекта объёмного взрыва пылегазового и пылевоздушного облаков были созданы боеприпасы объёмного взрыва («вакуумные бомбы»). При сбрасывании авиабомбы в зону поражения разрывной снаряд разбрасывает аэрозольную смесь с образованием аэрозольного облака и подрывающие элементы, которые подрываются с некоторой задержкой, необходимой для равномерного образования аэрозольной смеси. Образующаяся зона высокой температуры и давления даже при отсутствии сверхзвуковой ударной волны эффективно поражает живую силу противника, свободно проникая в зоны, недоступные для осколочных боеприпасов. Использование этого механизма для создания боеприпасов эффективно также и тем, что к цели не надо доставлять окислитель. А значит, эффект от 1 кг боеприпаса будет выше.

Изображение слайда
29

Слайд 29: Скорость детонации пылевоздушных смесей

Причины расхождения расчетных и опытных кривых: Недогорание и конденсация горючего во фронте ДВ Уменьшение эффективного показателя адиабаты ПВ из-за присутствия конденсированных частиц ВЫВОД Детонация пылевоздушных смесей протекает в неидеальном режиме

Изображение слайда
30

Слайд 30: Меры безопасности при работе в зоне повышенной опасности по пыли

Существуют европейские нормы ATEX для оборудования, работающего в зоне повышенной опасности. Для предупреждения взрывов пылевых облаков в промышленности применяют следующие меры: вентиляция помещений, объектов и т. д.; увлажнение поверхностей; разбавление инертными газами (СО2, N2) или порошками (силикатами).

Изображение слайда
31

Последний слайд презентации: Действие взрыва в различных средах: Заключение

Пока все Все свободны До скорого свидания на зачете

Изображение слайда